Wyniki wyszukiwana dla hasla freakpp017 freakpp014 26 Gęstość strumienia ciepła, z prawa Fouriera,,dT q = -k— dx (1.27) Zakłada się p = idemfreakpp015 28 go materiału (rys. 1.10) jest umieszczona pomiędzy grzejnikiem 4 a chłodnicą 6. Jednokfreakpp016 30 pomiaru, jeżeli pomiędzy próbką a grzejnikiem lub chłodnicą istnieją szczeliny powietrfreakpp017 32 gdzie AT jest średnią wartością spadku temperatury na badanej próbce, równą różnicy śrfreakpp018 34 W przypadku ośrodków niejednorodnych, których przewodność cieplna może przyjmować różnfreakpp019 36 Doboru materiału izolacyjnego dokonuje się, rozważając wpływ różnych czynników na jegofreakpp020 38 Po rozdzieleniu zmiennych i scałkowaniu otrzymuje się: (2.4) Qln— _rl (Twi -Tw2)2tiL gfreakpp021 40 co oznacza, ze (2.11) r2X— = -r2q = idem = —— dr 471 Rys. 2.5. freakpp022 42 Strumień cieplny może pochodzić od grzejnika elektrycznego lub przepływającego płynu ofreakpp023 44Literatura [1] J. MADEJSKI: Teoria wymiany ciepła. PWN, Poznań 1963. freakpp024 46 (ii - stałe wartości własne określane z warunku brzegowego, T0 - początkowa temperaturfreakpp025 48 48 (3.15) Wj = exp(-|if Fo) Cj sin(p^) + C® cos(|i^) a ponieważ Wj = £0j, więc (3.16) freakpp026 50 Ostatecznie gdzie: 0= ^Cjfj exp(-|o.f Foj i=l (3.29) „ _ 2(sinłli - |a.j cosp-i) ^freakpp027 52 Rys. 3.1. Wykres zmiany temperatury badanego ciała w czasie jego ochładzania, gdzie 0 freakpp028 54 c) e*=0 Rys. 3.3 (ed.). Zależność bezwymiarowej różnicy temperatury od liczby Fo i Bi freakpp029 563.3. Wyznaczanie dyfuzyjności cieplnej metodą chłodzenia kuli 3.3.1 Stanowisko pomiarowfreakpp030 58 na podstawie zaś wzoru (3.35) dla t = 0, 0O= C otrzymuje się: -ln0o = -InC freakpp031 II4. Pomiar współczynnika przejmowania ciepła w warunkach konwekcji swobodnej4.1. Rodzajefreakpp032 62 I (4.2) gdzie: v0 := 1 /p0 oraz v = 1 /p. Rys. 4.1. Siły działające na elementarną cząfreakpp033 64 a) b) Rys. 4.3. Ruch swobodny powietrza wokół nagrzanych rur poziomyWybierz strone: [
1 ] [
3 ]
