Wyniki wyszukiwana dla hasla z2 prz3 1 ras z2 07 10 Rys. 3. Stożki dyfrakcyjne przy H - 0, +1 utworzone wokół pro stej atras z2 13 22 Ha rys. 13 zobrazowano takie abstrakcyjne płaszczyzny krystaliczne, które nie aą obsadzras z2 14 24. Zgodnie z zasadami geometrii analitycznej wyrażenie w nawiasie po lewej stronie równanras z2 19 34 Początek 3ieci odwrotnej monokryształu Jest umieszczony w punkcie przebicia kuli przez ras z2 23 Hyri. 18. Atomowy czynnik rozpraszania t niektórych pierwiast- • "w Juko funkcja —(iras z2 24 40 Icające stąd różnice faz. Tylko w kierunku wiązki padającej fale roz-proszone przea atoras z2 25 42 42 (33) - 2Sky. Rozszerzając rozumowanie aa trzeci wymiar, otrzymuje 3ię (34) akła- V -ras z2 26 44 Tnv więc czynnik struktury jest zawsze dodatnią liczbą rzeczywistą. Z pomiaru natężeniaras z2 29 2.2*2. Specjalne reguły wygaszeń Obecność w ciałach krystalicznych zarówno płaszczyzn ślizras z2 30 VjI rolatela 3Dopuszczalne wskaźniki refleksów przy obecności w strukturze osi śrubowych ras z2 31 54 fleksy 010 , 030 , 050, Podobne rozumowanie można przeprowadzić dla innych typów płaszcras z2 33 58 o (H © aJ e-i w a Czynnik absorpcji dla preparatów cylindrycznych wras z2 34 60 Dla porównania amplitudy struktury określonej eksperymentalnie Fg i obliczonej F należyras z2 35 622.4. Prawo Friedela. Grupy dyfrakcyjne Lauego Amplituda struktury płaszczyzn (hkl) monokras z2 36 64 cd. tabeli 7 Układ krystalograficzny Grupy punktowe (symbole skrócone) Grupy dyfrakcyras z2 37 66 Rys. 23. Dwuwymiarowa sieć odwrotna do sieci rzeczywistej: a ■ 2 •&, b = 4 ^, <Tras z2 39 70 F - f jl + exp[iii(h * k)] + exp[)ii(h + l)] + exp[li i(k + l )]J . F m 0 dla h, k, 1 mras z2 41 74 Zadanie 20 Obliczyć, jaka część natężenia wiązki pierwotnej promieniowania rentgenowskiras z2 42 76 Tabela 12 Zestawienie zmierzonych J_ _ i wyliczonych J Z# jC U natężeroz101 £o(oUi*-uma^ ZA Z2.n 2^oĄ P^C-AA/We, V aa^ W-e-nJ^c. Wybierz strone: [
17 ] [
19 ]
