Wyniki wyszukiwana dla hasla 42060 P1020492
P1020494 Zadanie Wyznaczyć potencja! pola ziemskiego (lokalnego) tzn. w małym otoczeniu na powierzch
P1020495 8®=-Ą = -> /(r)=mgz+C czyli V = f(z)=mgz+C gdzie C jest dowolną stałą.
P1020496 Zasada zachowania energii mechanicznej Po uporządkowaniu tego równania możemy napisać + ^2=
P1020497 Zadanie Stwierdzono, że punkt materialny porusza się zgodnie z równaniem: f = acoscatJ+bsin
P1020498 a) Wektor prędkości ma postać: V = t *= -acasin co// + b&cos <otj Wektor przyspiesze
P1020499 rxmv=L - kręt (moment pędu)t=a i * L = acosast bsinat 0 -
34470 P1020490 Potencjalne pole sił Praca w polu sił zgodnie z definicją określona jest wzorem: W =^
12985 P1020479 zatemW: W chwili oderwania się punktu materialnego od powierzchni walcowej jej reakcj
81913 P1020482 Zasady zachowania dla punktu materialnego Zasada d’AIem berta Zasadniczerównanie dyna
82521 P1020488 md(v — =F o dr dt<ttyi Po scałkowaniu obu stron tego równania otrzymamy: mv2 •-2mv
52951 P1020483 Zasada zachowania pęduDrugie prawo Newtona można zapisać w postaci równości różniczek
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
P1020472 Przy ruchu punktu po założonej krzywej najwygodniej jest przeprowadzać rzutowanie przyspies
P1020473 Na przykład dla toru doskonale gładkiego (brak tarcia - Rt = 0) równania powyższe redukują
P1020475 Przy ruchu punktu materialnego po krzywej płaskiej równania dynamiczne ruchu mają postać:&n
P1020476 Zadanie Z wierzchołka gładkiej walcowej powierzchni o promieniu R zsuwa się z prędkością po
P1020480 Dynamika ruchu względnego punktu materialnego Z kinematyki wiadomo, że przyspieszenie bezwz
P1020484 —(r x mv) = — f x mv + r x—(m)= r x—(mv dty M
P1020485 Jeżeli moment sił działających na punkt materialny względem dowolnego punktu stałego O jest
P1020487 Zasada równoważności energii kinetycznej i pracy Energia kinetyczna punktu materialnego o m
Wybierz strone: [
2
] [
4
]
