Wyniki wyszukiwana dla hasla P5140247
P5140222 stąd mz równa się: gdzie: mz - masa zredukowana ł - moment bezwładności wzgl. osi I r
P5140224 ■FTWIERDZENIE STEINERA 1/    Moment bezwładności bryły sztywnej momentów
P5140225 gdzie: lc - moment bezwładności wzgl. Osi przechodzącej przez środek masy bryły sztywn
P5140226 momentbezwładnościBELKI 4m„ belkę O masie m i długości pokazano na rysunku poniżej. dy 0
P5140228 ■ ■MOMENT BEZWŁADNOŚCI TARCZY f Aby wyznaczyć moment bezwładności tarczy kołowej należy w
P5140229 W odległości p od środka tarczy wytnijmy pierścień o grubości dp , zatem moment bezwła
P5140230 masą dA A 1 Na podstawie wzoru na masę ciała z rozłożoną równomiernie na powierzchni dm mas
P5140231 Zgodnie z wzorami na momenty bezwładności względem osi Ox ,0 ,0Z możemy zapisać: Korzystają
P5140232 Momenty bezwładności tarczy przedstawiają się więc następująco: mr2 . mr2 ® u . mr 4 i
P5140233 PĘD BRYŁY SZTYWNEJ Pęd bryły sztywnej możemy obliczyć dzieląc ja na elementy o masach mk i
P5140235 1 Widzimy zatem, że pęd bryty sztywnej podobnie jak ukł. pkt. materialnych jest równy 
P5140237 Znając prędkość vc środka masy C i prędkość kątową co, możemy obliczyć prędkość v
P5140238 ■ Kręt bryły sztywnej będzie równy całce rozwiniętej r na całą masę bryły: K0 = Jf x vdm ni
P5140239 Kc = j r x(co x r )dm m Zatem wzór na kręt K0 możemy zapisać następująco: K0 = Kc + fc x mv
P5140240 ZASADA RUCHU ŚRODKA MASY BRYŁY SZTYWNEJ Środek masy bryły sztywnej możemy zdefiniować
P5140241 Pęd układu pkt. Materialnych równy jest iloczynowi masy całkowitej i prędkość i jego ś
P5140242 I Otrzymamy równanie: i=n_ijlggg gdzie:    ^ i*n m = Z m i i«l Otrzymane rów
P5140243 ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU POSTĘPOWYM BRYŁY SZTYWNEJ W ruchu postępowym ciała sztywneg
P5140244 Energia kinetyczna całego ciała sztywnego wynosi:
P5140245 gdzie: f| f i cl111 mcmienl bezwładności wzgl. osi IENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PŁASKIM BRYŁ

Wybierz strone: [ 2 ] [ 4 ]