Wyniki wyszukiwana dla hasla strona0019 Strona0156 156 Częstości te wynoszą 2 _ 1 | kyk2 k2 2^ Tttj m2 lub po przyjęciu: 2Strona0158 158 «z,x, + kxxj + k2{xv-x2) = O (7.14) (7.15) m2x2 - k2 (xt -x2) +&3(x2 - x3) = Ą siStrona0164 sin <uf Rys. 7.9 Interesują nas tylko drgania wymuszone. Ich całki szczególne mają posStrona0165 165 gdzie: k = ———, pozostałe parametry jak w podrozdziale 7.1. 2m2px Optymalna wartośćStrona0169 169 O 0,1Strona0171 m wadzając w nim oznaczenia: B2 ~ m2x2. Jest to, jak wiadomo, wartość siły bezwładności, Strona0177 177 Po dodaniu do pierwszego wiersza wszystkich pozostałych wierszyStrona0178 178 przy n — 4 k}k2 + Ix+I2 I3+I 1J2J3J4 hh hh (8.7) 7] + J2 +h +1* Przy dużej liczbie kóStrona0180 tych drgań należy obliczyć z uwzględnieniem tłumienia. Podkreślmy jeszcze fakt, że tłumieStrona0182 182 Energia kinetyczna odciętego elementu wynosi: 182 d£, 1 y nd4 dę(x,t) dt dx (8.16) PoStrona0189 189 Z równań Lagrange’a drugiego rodzaju otrzymamy: Il<Pl+K{<Pl -9*2) = 0 (8.39) (lStrona0190 190 Częstości własne obliczone z tego równania wynoszą (8.42) Ze wzoru (8.42) wynika, że Strona0191 191 Częstość drgań wyznaczamy, korzystając ze wzoru (8,7). Przez podstawienie do niego poStrona0194 194 Tabela 8.1 Miejsce przyłożenia M a i [rad] a2 [rad] «3 [rad] a4 [rad] do I.Strona0200 200 Odpowiedź: 200 6k 3MR2+mr2 Wynika stąd, że częstość drgań własnych tarczy przyStrona0204 9. DRGANIA GIĘTNE9-1. Równania ruchu. Częstość własna Drgania układu mechanicznego nazywaStrona0207 207 Stacjonarna część rozwiązania ma postać: y] = Ą sin cot 1...................Strona0208 208 Energię kinetyczną belki obliczymy ze wzoru Po obliczeniu całki otrzymamy masa belki Strona0209 209 Energia potencjalna V = -/ty2 2 Korzystając z równań Lagrange’a II rodzaju, napiszemyStrona0211 211 Sn = hil = /3 SIEI Dla xl=—l9r2-—l jest &2 ~~ ^21 1-^121 5/3 162£/ Dla x2 —r2 — —Wybierz strone: [
26 ] [
28 ]
