Wyniki wyszukiwana dla hasla 15281 Strona 019 Strona0130 130 Z podstawienia wyrażenia na x do (6.16) otrzymamy: (6.17) mxxx + kxxx + k2(xx-x2) = (Strona0139 139 Z rozwiązania (6.42) wynika, że w przypadku małego tłumienia drgania swobodne rozpatrStrona0142 142 gdzie: Ą =^AU+Ai2 = ~^Di +D2 , -A <m=— ^=1/ą2]+4=|-VjD2+o42. fStrona0151 151 m2x + {k2l-kx-2,5 /)(EH-(£j +£2)x = 0 gdzie: /„=i|«1(3>5/)2 + »i1(0,75/)J ZadStrona0152 152Zadanie 6.7 Dla układu mechanicznego jak na rys. 6.16 wyznaczyć częstość drgań własnycStrona0154 154 równej częstości wymuszenia a>, a więc zachodzi zjawisko rezonansu. Należy wytłumiStrona0155 155 155 Rys. 7.3 Przez podstawienie wyrażeń (7.4) i ich drugich pochodnych do układu (7.3Strona0156 156 Częstości te wynoszą 2 _ 1 | kyk2 k2 2^ Tttj m2 lub po przyjęciu: 2Strona0158 158 «z,x, + kxxj + k2{xv-x2) = O (7.14) (7.15) m2x2 - k2 (xt -x2) +&3(x2 - x3) = Ą siStrona0164 sin <uf Rys. 7.9 Interesują nas tylko drgania wymuszone. Ich całki szczególne mają posStrona0165 165 gdzie: k = ———, pozostałe parametry jak w podrozdziale 7.1. 2m2px Optymalna wartośćStrona0169 169 O 0,1Strona0171 m wadzając w nim oznaczenia: B2 ~ m2x2. Jest to, jak wiadomo, wartość siły bezwładności, Strona0177 177 Po dodaniu do pierwszego wiersza wszystkich pozostałych wierszyStrona0178 178 przy n — 4 k}k2 + Ix+I2 I3+I 1J2J3J4 hh hh (8.7) 7] + J2 +h +1* Przy dużej liczbie kóStrona0180 tych drgań należy obliczyć z uwzględnieniem tłumienia. Podkreślmy jeszcze fakt, że tłumieStrona0182 182 Energia kinetyczna odciętego elementu wynosi: 182 d£, 1 y nd4 dę(x,t) dt dx (8.16) PoStrona0189 189 Z równań Lagrange’a drugiego rodzaju otrzymamy: Il<Pl+K{<Pl -9*2) = 0 (8.39) (lStrona0190 190 Częstości własne obliczone z tego równania wynoszą (8.42) Ze wzoru (8.42) wynika, że Strona0191 191 Częstość drgań wyznaczamy, korzystając ze wzoru (8,7). Przez podstawienie do niego poWybierz strone: [
27 ] [
29 ]
