Wyniki wyszukiwana dla hasla P1020475
P1020495 8®=-Ą =    -> /(r)=mgz+C czyli V = f(z)=mgz+C gdzie C jest dowolną stałą.
P1020496 Zasada zachowania energii mechanicznej Po uporządkowaniu tego równania możemy napisać + ^2=
P1020499 rxmv=L - kręt (moment pędu)t=a i * L = acosast bsinat 0 -
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
P1020472 Przy ruchu punktu po założonej krzywej najwygodniej jest przeprowadzać rzutowanie przyspies
P1020473 Na przykład dla toru doskonale gładkiego (brak tarcia - Rt = 0) równania powyższe redukują
P1020475 Przy ruchu punktu materialnego po krzywej płaskiej równania dynamiczne ruchu mają postać:&n
P1020476 Zadanie Z wierzchołka gładkiej walcowej powierzchni o promieniu R zsuwa się z prędkością po
P1020480 Dynamika ruchu względnego punktu materialnego Z kinematyki wiadomo, że przyspieszenie bezwz
P1020484 —(r x mv) = — f x mv + r x—(m)= r x—(mv dty    M    
P1020485 Jeżeli moment sił działających na punkt materialny względem dowolnego punktu stałego O jest
P1020487 Zasada równoważności energii kinetycznej i pracy Energia kinetyczna punktu materialnego o m
P1020489 Jeżeli czas upływający między chwilami t| i t2 jest nieskończenie mały i wynosi dt, to zasa
P1020493 F = -gradV czyli:IIP dxZ=-F dy ■ W dz■NR. Całkowanie pierwszego równania prowadzi do
P1020494 Zadanie Wyznaczyć potencja! pola ziemskiego (lokalnego) tzn. w małym otoczeniu na powierzch
P1020495 8®=-Ą =    -> /(r)=mgz+C czyli V = f(z)=mgz+C gdzie C jest dowolną stałą.
P1020496 Zasada zachowania energii mechanicznej Po uporządkowaniu tego równania możemy napisać + ^2=
P1020499 rxmv=L - kręt (moment pędu)t=a i * L = acosast bsinat 0 -
63195 P1020486 Zadanie Punkt materialny o masie m porusza się zgodnie z równaniem: f - acosastl+bsin
84303 P1020477 Dynamiczne równania ruchu punktu materialnego mają postać ma, = mftę = mg siny man —

Wybierz strone: [ 3 ] [ 5 ]