Wyniki wyszukiwana dla hasla P5140229
P5140246 Energie kinetyczną w ruchu płaskim możemy więc zapisać :
P5140247 sPRACA SIŁ W RUCHU POSTĘPOWYM Załóżmy, że na ciało sztywne poruszające się ruchem postępowy
P5140248 W W związku z tym wektory elementarne przesunięć m wszystkich pkt. ciała są geometrycznie r
P5140249 lidzie: R — wektor główny wszystkich sił zewnętrznych Praca sił na skończonym przesunięciu
P5140250 ■ ■ p Gdyż momenty od sił I^n I Ę, i są równe zero. ILL Elementarne ■przesunięcie punktu
P5140251 ■ J p dLj = FJjdśj =Fit -Ę -d(p = Mizd(p Praca elementarna wszystkich sił zew. działających
P5140252 Przy założeniu, że kąt obrotu zmienia się od <p, do <p2 praca całkowita wynosi:
P5140253 ZASADA RÓWNOWŻNOŚCI ENERGII I PRACY Suma prac sił wewnętrznych ciała sztywnego na dowolnym
P5140254 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU POSTĘPOWEGO BRYŁY SZYTWNEJ 1 W celu wyznaczenia I przyspiesz
P5140255 ■ W prostokątnym ukl. współrzędnych równanie ruchu Wynikające z tw. o ruchu środka masy odp
P5140256 igK ot ^ W ruchu postępowym wszystkie punkty ciała [sztywnego mają prędkości takie same jak
P5140257 Oznacza to, że siły zewnętrzne muszą tworzyć układ który ma wypadkowa W o linii
P5140259 W przypadku ruchu obrotowego wokół nieruchomej bsi otrzymujemy:dćo _ _ dt~~S gdzie: £ — mia
P5140260 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU PŁASKIEGO BRYŁY SZTYWNEJ Załóżmy, ze przekrój dała pokazaneg
P5140261 I“xc=ZPk myc =2Ęy p = IMb i=l    •=!    i=I Fgdzie : Xc,
49128 P5140243 ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU POSTĘPOWYM BRYŁY SZTYWNEJ W ruchu postępowym ciała sz
P5140204 iŚrodek masy pkt. materialnego porusza się tak l/akby w tym pkt. była skupiona cała masa&nb
P5140207 I, = U r dm V gdzie: r - odległość pomiędzy elementami bryły sztywnej m - masa el. bryły sz
P5140208 JEDNOSTKA MOMENTU BEZWŁADNOŚCIMOMENTY BEZWŁADNOŚCI BRYŁY SZYTWNEJ
P5140212 Moment bezwładności wzgl. osi jest równy sumie momentów bezwładności wzgl. dowolnych d

Wybierz strone: [ 3 ] [ 5 ]