Wyniki wyszukiwana dla hasla Image0010 BMP Image0077 BMP długość jest muła w porównaniu z długością fuli elektromagnetycznej, wskutek czego pomImage0078 BMP wobec czego wobec czego (8.55) c P+)Q = I*Ę*dl. zgodnie ze wzorem (8.54). Po podstawieImage0079 BMP puumr 7 wyrażeniem (H.37), i otrzymujemy i A-y,- l K-di- j e, di, ADU &nbImage0080 BMP 9. HARMONICZNE POLE ELEKTROMAGNETYCZNE W ŚRODOWISKU PRZEWODZĄCYM9.1. Równania pola eleImage0081 BMP Po obliczeniu rotacji wektora H, otrzymujemy przy wykorzystaniu wzoru (9.1) I dImage0082 BMP stu k naskórkowość staje się silniejsza. Wobec tego naskórkowość zwiększa się w miarę Image0083 BMP Zależność rezystancji i indukcyjnnśct wewnętrznej przewodu od częstotliwości prądu iluImage0084 BMP Rn/wią/ntitr dl u obszaru na zewnątrz walca przyjmujemy w postaci Rn/wią/ntitr dl u obImage0085 BMP w porównaniu / ich szerokością a. Wprowadzamy układ współrzędnych prostokątnych .v, y,Image0086 BMP fi iy z;im u suwaniu wzoru fch C x + j y) j = Vi (eh 2x -t- cos 2y) otrzymujemy w wyniImage0087 BMP a w granicy, gdy Az-*0, otrzymujemy d//_ dV (9.55) przy uwzględnieniu, że Jy =Image0088 BMP Po wykonaniu szeregu przekształceń, otrzymuje się dla mocy czynnej rozpatrywanego odciImage0089 BMP gdzie: L jest krzywą brzegowy powierzchni S. Ponieważ wektor dl jest prostopadły do 1aimage009 BMP , Wstecz ^.alei, Adres [^J htlp://web14. compaq.com/mypreCOMPACL w Customized for PiotrImage0090 BMP przy czym clr■ = 2irrytlr, wobec czego o a stąd (9.81) P=* afygBlrt. Ze względu na pomImage0091 BMP a stąd U 4ft sh kd Indukcja magnetyczna w płycie wyraża się więc wzorem kd ch fcy ~‘=YImage0092 BMP i — «/<f jest onjętością płyty. Struty wiroprądowc przypadające nu jednostkę objętoImage0093 BMP Eliminując E, t. równań (9.103) i (9.104), otrzymujemy równanie Bessclu (9.105) gdzie:Image0094 BMP wiroprądowych w omawianym ukfnd/ic. Załóżmy, żc puramclry charakteryzujące oba środowiImage0095 BMP 9.8.2. Ogólny wzór dli utrat wlroprądowych Rozpatrzmy przedstawiony na rys. 8.2 odcineWybierz strone: [
4 ] [
6 ]
