Wyniki wyszukiwana dla hasla Mechanika ogolna0069 Mechanika ogolna0019 38 Równania (79) to rzuty wektora pędu środka masy na poszczególne osie układu Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równanMechanika ogolna0021 (90) to wówczas: m--m- Vs0) =0, czyli: m • vs = Qs = const. Zależność (90) jestMechanika ogolna0022 44 kich punktów materialnych określonych względem bieguna O. Wielkość tę mo- Mechanika ogolna0023 46 n n _ y M0 (W,) = y f ij x Ę) to geometryczna suma wektoMechanika ogolna0024 48 więc po podstawieniu do wzoru (101) mamy: _Mechanika ogolna0025 50 z x układ punktów materialnych, np. żyroskop Rys. 232.7. Geometria mas2.7.1.Mechanika ogolna0026 52 Wielkości te są zawsze dodatnie. W pewien sposób podają informację o rozmiesMechanika ogolna0027 54 Tablica 1 (cd.)2.7.3. Masowe momenty bezwładności względem osi równoległych Mechanika ogolna0028 56 Są to wielkości skalarne, które mogą być (+), (-) lub równe zeru. Podają pewMechanika ogolna0029 58 (116)m-*S=XPix i=lm-ys=ŻPiy i=l m‘Zs = ŻPiZ i=l Są to różniczkowe równania rMechanika ogolna0030 60 Wektor K0 pokazano na rys. 31.ZA u K0 = Kz=Kzk y -► Rys. 31 Zmianę krętu bryMechanika ogolna0031 62 Na krążek działa siła ciężkości Q przyłożona w środku masy krążka, czyli w pMechanika ogolna0032 M.5.2.2. Reakcje dynamiczne w łożyskach Wyobraźmy sobie ciało sztywne osadzone Mechanika ogolna0033 ()()i.3. Ruch płaski bryły l>;imiętamy z kinematyki, że ruch płaski to ruch,Mechanika ogolna0034 68 Moment bezwładności krążka: IA =—m-r =-r . Po podstawieniu do rów- 2-g nańMechanika ogolna0035 70 Ostatecznie więc, aby ruch krążka odbywał się bez poślizgu, wartość siły G mMechanika ogolna0036 723.4. Dynamika układu brył ()pisując zjawisko ruchu układu brył, postępujemy wMechanika ogolna0037 74 ożyli: 1: Ri <Pi -2-yB = 2-r2 -q>2, q -<p, = uc. Różniczkując powyMechanika ogolna0038 /(>TEMAT 5 Dla układów mechanicznych pokazanych na zamieszczonych rysunkach Wybierz strone: [
4 ] [
6 ]
