Wyniki wyszukiwana dla hasla P5140229
P5140213 ■Moment bezwładności wzgl. Punktu równy jest ■sumie momentów bezwładności względem trzech&n
P5140214 Z powyższego równania wynika, źe w Wkartezjańsklm ukl. współrzędnych suma F momentów
P5140216 MOMENT DEWIACJI (ZBOCZENIA) W dynamice bryły sztywnej oprócz momentów bezwładności występuj
P5140218 I Momentem dewiacji w płaszczyźnie dwóch osi współrzędnych kartezjańskich jest całka
P5140221 MASA ZREDUKOWANA f Masą zredukowaną danego pkt. nazywamy masę skupiona w punkcie odległym o
P5140222 stąd mz równa się: gdzie: mz - masa zredukowana ł - moment bezwładności wzgl. osi I r
P5140224 ■FTWIERDZENIE STEINERA 1/    Moment bezwładności bryły sztywnej momentów
P5140228 ■ ■MOMENT BEZWŁADNOŚCI TARCZY f Aby wyznaczyć moment bezwładności tarczy kołowej należy w
P5140229 W odległości p od środka tarczy wytnijmy pierścień o grubości dp , zatem moment bezwła
P5140230 masą dA A 1 Na podstawie wzoru na masę ciała z rozłożoną równomiernie na powierzchni dm mas
P5140231 Zgodnie z wzorami na momenty bezwładności względem osi Ox ,0 ,0Z możemy zapisać: Korzystają
P5140235 1 Widzimy zatem, że pęd bryty sztywnej podobnie jak ukł. pkt. materialnych jest równy 
P5140239 Kc = j r x(co x r )dm m Zatem wzór na kręt K0 możemy zapisać następująco: K0 = Kc + fc x mv
P5140240 ZASADA RUCHU ŚRODKA MASY BRYŁY SZTYWNEJ Środek masy bryły sztywnej możemy zdefiniować
P5140245 gdzie: f| f i cl111 mcmienl bezwładności wzgl. osi IENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PŁASKIM BRYŁ
P5140251 ■ J p dLj = FJjdśj =Fit -Ę -d(p = Mizd(p Praca elementarna wszystkich sił zew. działających
P5140252 Przy założeniu, że kąt obrotu zmienia się od <p, do <p2 praca całkowita wynosi:
P5140254 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU POSTĘPOWEGO BRYŁY SZYTWNEJ 1 W celu wyznaczenia I przyspiesz
P5140255 ■ W prostokątnym ukl. współrzędnych równanie ruchu Wynikające z tw. o ruchu środka masy odp
P5140256 igK ot ^ W ruchu postępowym wszystkie punkty ciała [sztywnego mają prędkości takie same jak

Wybierz strone: [ 4 ] [ 6 ]