Wyniki wyszukiwana dla hasla 13910 P4250051 P4250085 130 Zwiększenie ijt z wartości 0,5 do 0,9 powoduje 9-krotny wzrost powierzchni wymiany ciepP4250086 132 N, =1099 MW rj^-36,6% Rys. IIL23. Schemat bloku nuklearnego dużej mocy z reaktorem wysoP4250087 Rozdział IVObiegi parowo-gazowe W turbinach gazowych TG można stosować wyższe temperatury gP4250088 136 1. Obieg z kotłem utylizacyjnym bez dopalania Dla obiegu z doprowadzeniem ciepła tylko P4250089 138 Temperatura odparowania t„ zależy od ciśnienia pary w kotle p0. Wartość lej temperaturyP4250090 140 Moc turbiny zależy od strumienia pary m. i spadku entalpii H, = i0—iwl oraz sprawności P4250091 142 Tabela IV. 1. Wyniki obliczeń obieguP4250092 bmowym Jeżeli założymy, że paliwo turbiny gazow ej jest droższe tylko o 30% od paliwa dostaP4250093 146 aiom, związanym zwłaszcza z wzajemnym ruchem wieńca wirnikowego względem wieńcaP4250094 Posiać (V.4j lub (V.6) będziemy nazywać uśrednionym jednowymiarowym równaniem ciągłości. WiP4250095 ISO Aby znaleźć przyrost energii kinetycznej, trzeba rozwiązać całki po prawej strome równaP4250096 152 Wyrażenia (V.23) nazywamy entalpiami całkowitymi, przy czym i0,i1 oznaczają entalpię stP4250097 IM ftet f-l-O* (V.3I) ivtntcn »pofcjr> nmk strat energii w dyszy. ZnajP4250098 156 co wstawione do wzorów na prędkość c, prowadzi do równań: lub c (V.35A) (V.35B) Wzór (VP4250099 W tabelce podano również wartości (według (V.42)) Podstawiając (V.4I) do (V.35A) i do (V.35P4250037 Rozdział IIObiegi parowe1. Obieg idealny Clausiusa—Rankine’a Podstawowym obiegiem idealnym P4250039 u Górną temperaturę równoważnego obiegu Carnota (którą możemy nazy-a«> średnią górnąP4250041 42 ekonomiczna wymaga porównania kosztów paliwa z kosztami inwestycyjnymi niezbędnymi do reP4250046 52 Rys. 11.13. Schemat bloku z przegrzewem międzystopniowym w kotle (a) i obieg idealny (b)P4250047 54 przedstawia obieg idealny z przegrzewem międzystopniowym, dla którego założono; /, «t0, Wybierz strone: [
5 ] [
7 ]
