Wyniki wyszukiwana dla hasla DSCF6627
DSCF6627 210 5. Pomiary i opracowanie Po dokonaniu niezbędnych pomiarów pomocniczych (S, d) należy s
DSCF6628 212 przeprowadzonym przy użyciu magnetometru protonowego. Pozwala to nie tylko odnajdywać w
DSCF6629 (9) 214 Z ostatnich dwu związków otrzymamy:T-i = PJB* MoPmni 4n2I 4n2IL albo po wprowadzeni
DSCF6630 216 2. Do Ziemi docierają ze wszystkich kierunków naładowane cząstki promieniowania kosmicz
DSCF6631 218 Po kilku przekształceniach otrzymamy wynik: i XŹRL-iXc(Rl+Xl-XLXc)
DSCF6632 220 3. Dobroć obwodu Szerokością pasma Aro obwodu nazywa się szerokość krzywej rezonansowej
DSCF6633 222 jednostkami czasu: 1 d = 24 b; I h = 60 min; 1 min = 60 s), natomiast układ dwójkowy od
DSCF6634 2 24 z wejść układu OR (na rys. 82a jest to wejście A) doprowadzić napięcie U0, to dioda zo
DSCF6635
DSCF6636 228 JC3 X5 sinx = x(2) Szereg ten jest szeregiem naprzemiennym, co oznacza, że różnica pomi
DSCF6637 230 2. Aberracje a. Aberracja sferyczna W tym wypadku: p = Ayó(yó2 + z o2) Sz = Az 0(y
DSCF6638 232 płaską wiązkę padającą ukośnie na soczewkę, to możliwe są dwa graniczne przypadki - w p
DSCF6639 234 częściową kompensację: Aberrację sferyczną można usunąć tylko dla określonych odległośc
DSCF6640 236 c. Aberracja chromatyczna Używając przysłony, w której otworki wycięte są w pewnej odle
DSCF6641 238 Obserwacja pierścieni Newtona w ciekłych kryształach posłużyła do badania ich dwójłomno
DSCF6642 240 2 Rys. 92. Przechodzenie Światła przez granicę ośrodków przezroczystych. Strzałki symbo
DSCF6643 242 Indeks 2 przy symbolu natężenia ma przypominać, że chodzi o natężenie światła przenikaj
DSCF6644 244 ~cu2Po 0) a natężenie do czwartej potęgi częstości: (2) I ~ E2 ~ u)*pl ~p&~A Szczeg
DSCF6645 246 Wiązka światła spolaryzowanego liniowo za pomocą polaryzatora ulega rozproszeniu w ośro
DSCF6646 2480-5. Sprawdzanie związku Lorentza-Lorenza 1. Wstęp Rozpatrzmy pole elektryczne w dielekt

Wybierz strone: [ 5 ] [ 7 ]