Wyniki wyszukiwana dla hasla Mechanika ogolna0070 Mechanika ogolna0039 78 _ nK0=S^xmi Vi’ i=l po zrzutowaniu tego równania na układ odniesienia dostanMechanika ogolna0040 KO Pochodna wektora jednostkowego jest równa prędkości liniowej końca tego wektMechanika ogolna0041 X2 X2 Oxyz - nieruchomy uldad odniesienia x1yiZ1 - ruchomy układ odniesienia zwMechanika ogolna0042 X4 Wzór (149) jest to tzw. twierdzenie Resala, opisujące ruch kulisty będący prMechanika ogolna0043 X6 Na przykład na płynącym statku (rys. 42) prostopadle do płaszczyzny symetriiMechanika ogolna0044 HK HK Rys. 43 /.r.oilnie z twierdzeniem Resala mamy:Rn = K„ =Mn czyli oś z wychMechanika ogolna0045 )<)ITMAT 6 Dlii układów mechanicznych pokazanych na zamieszczonych rysunkacMechanika ogolna0046 M S;| lo następujące zależności: n m * as = - równanie wektoMechanika ogolna0047 •M v:’ = xz +y2 + żz, energia kinetyczna wyrazi się wówczas: li=|m(xz+yz+ż2)Mechanika ogolna0048 natomiast prędkość liniowa punktu należącego do bryły: v; = co ■ h; = o> ■ -Mechanika ogolna0049 Kuch dowolny bryły (rys. 52) Kuch dowolny można interpretować jako złożenie rucMechanika ogolna0050 tlrilowi). I.iiin li|i /,i|iui biylę I i ) im fiilc-j illiiuiiAoj czyli: vB = rMechanika ogolna0051 Wielkość okieślomi juko eiillui ki/ywol|n|uWM % pracy elemeiiliimej; Lab = J 8.Mechanika ogolna0052 Rys. 57 Wyrażenie i; x P; jest momentem siły Pj względem punktu O, co zapiszeMechanika ogolna0053 m, ix(p,). M i=l natomiast da, dp, dy to dane kąty obrotu elementarnego wokół oMechanika ogolna0054 Kówimuic to /uplM/omy |tiko: fil. (W l W )diA l W iliilA 0, ponieważ W I. d iMechanika ogolna0055 I. |BI.= J(M-P,.f)-A, o r ostatecznie praca całkowita to: LABMechanika ogolna0056 112Przykład 15 Opisać zjawisko ruchu układu pokazanego na rys. 65, stosując zasMechanika ogolna0057 114 Hnergia całkowita układu wynosi więc: EI]=^(P,+3-P2+2-P3). 4g lilcmentama pMechanika ogolna0058 1164.2.5. Moc układu /miana pracy siły w odniesieniu do jednostki czasu nazywa Wybierz strone: [
5 ] [
7 ]
