Wyniki wyszukiwana dla hasla 24 luty 07 (120) 24 luty 07 (64) 3.6.4. Wyrównoważanie statyczne płaskich mechanizmów dźwigniowych W wielu przypadkac24 luty 07 (65) W trakcie ruchu niewyrównoważonego mechanizmu środek masy porusza się po torze o wsp24 luty 07 (66) Dane są masy członów mł = m3 =1 kg, m2 =2 kg umieszczone w środkach mas 8-1,82,83 or24 luty 07 (67) stąd (P3.134) Si(2 = mk2rk2 - m2s2 + 1713^2 ~ O gdzie sk2 - moment statyczny przeciw24 luty 07 (68) wzrosną wartości momentów bezwładności JS1 i JS2 członów 1 i 2, co spowoduje znaczny24 luty 07 (69) Warunki równoważności członu o masie rozłożonej w sposób ciągły i zbioru mas skupion24 luty 07 (6) Rys. 3.39. Analiza statyczna grupy strukturalnej P-0-0 z wykorzystaniem prostej Culma24 luty 07 (70) Zastąpienie członu 2 dwiema masami zastępczymi m2B, <^2C nie zmienia jego masy, j24 luty 07 (71) ruch postępowy masa mc = m3 + m2c pozostaje niewyrównoważona i dlatego środek masy m24 luty 07 (72) Przykład 3.24 Rozmieścić przeciwciężary celem wyrównoważenia całkowitego i częściowe24 luty 07 (73) 3.7. MODELOWANIE DYNAMICZNE MASZYN Jedną z dziedzin fenomenologii, czyli nauki o poz24 luty 07 (74) Każdy układ rzeczywisty składa się z obiektu i otoczenia. Układ rzeczywisty może być24 luty 07 (75) Zatem przejście od rzeczywistego obiektu (maszyny), czyli układu o nieskończonej lic24 luty 07 (76) wektor przemieszczeń uogólnionych q(t) w funkcji czasu f oraz w funkcji zadanego wek24 luty 07 (77) Na rysunku 3.94 przedstawiono łańcuch kinematyczny dowolnego złożonego mechanizmu pł24 luty 07 (78) b)W/M. zr zr m zr Rys. 3.95. Jednomasowe modele graficzne członów redukcji: a) człon24 luty 07 (79) Energia kinetyczna /-tego członu wykonującego ruch postępowy wyraża się wzorem 724 luty 07 (7) Korzystamy tu z twierdzenia o trzech siłach. W etapie drugim rozkładamy leżącą na pro24 luty 07 (80) Występujące we wzorach (3.96) i (3.97) wyrażenia O2 (0: f 2 (Oi zr zr(O, oraz co, 24 luty 07 (81) Mamy:EZr = są (P3.153) 1 , 2 1 i 2 1 , Wybierz strone: [
6 ] [
8 ]
