Wyniki wyszukiwana dla hasla 82291 P1020164
P1020152 iMf W-Q,dj*3M2WM yJUTUjUczuć: ^£e*i> r0.A £ąo a/j02MCZU€ paęsLcuieĄ ■Cco |0^2Qjudo#t2Qu/
P1020152 Henryk Jusfcka Henryk Jusfcka 1 skokowe: H(s) = ka h{tj — k a-S(t) (109) 7‘
P1020153 I (114) Henryk Antki Tran sin i ta n ej a czwórnika jest następująca C(j) sRC 1 + sRC gdzie
P1020154 i Henryk heutka Etement oscylacyjny drugiego rzędu Różnica pomiędzy elementem inercyjnym II
P1020155 1 Henryk J uszka Element opóźniający (opóźnienie transportowe) Element ten występuje wszędz
P1020156 lusiirt Rys. 3S. Element korekcyjny opóźniający fazę: a) charakterystyka skokowa; h) realiz
P1020157 (137) Henryk hiszki Przykładem przedstawionego elementu jest czwóro i k t rys. 37. Transmit
P1020158 ttcwryk 3jtt$sska f — częstotliwość sygnałów [Hz], T - okres sygnału sinusoidalnego [s], W
P1020159 DYNAMIKAPrzedmiot i zakres dynamiki Dynamika zajmuje się związkami zachodzącymi miedzy ruch
P1020159 (147) Henryk tatki głkie:rV 4i Moduł transmitancji widmowej «(<»)-—i—
P1020160 Podstawą dynamiki są trzy prawa ruchu podane przez Newtona: PRAWO I. Każde ciało trwa w sta
P1020161 Dynamika swobodnego punktu materialnegoRównania różniczkowe ruchu swobodnego punktu
P1020163 W zapisie skalarnym, w kartegańskim układzie odniesienia, równanie to j est równoważne trze
P1020164 Zadanie: Punkt materialny o masie m porusza się w płaszczyźnie xOy zgoćme z równaniem: 
P1020165 y - Asiu A/ x a co* kt -> cos ki ci > sin A/ - b oraz cos* kt+sin* kt =1otrzymuj omy:
P1020166 i7"=-/nftr(acosM +bslnk$)= -mk*r Siła F jest więc skierowana do początku układu wzdłuż
P1020167 Zadanie Pocisk o masie m wystrzelono w powietrzu z prędkością początkową i>o pod kątem o
P1020168 Dynamiczne równanie ruchu pocisku m(8+ff) = Pxi+Pyj odpowiada dwóm równaniom skalarnym
P1020169 Całkując je Całkując je *>Qx O fdvx J vx otrzymamy stąd vx = ucue kl f dx = Pq* J e“* df
P1020170 Postępujemy identycznie z równaniem drugim y=-g-kvy do.Pę—(g+to,)ljTty=-h l fiu7 = _f
Wybierz strone: [
6
] [
8
]