Wyniki wyszukiwana dla hasla Kolokwium mechanika ogólna cz 4 Mechanika ogolna0032 M.5.2.2. Reakcje dynamiczne w łożyskach Wyobraźmy sobie ciało sztywne osadzone Mechanika ogolna0033 ()()i.3. Ruch płaski bryły l>;imiętamy z kinematyki, że ruch płaski to ruch,Mechanika ogolna0034 68 Moment bezwładności krążka: IA =—m-r =-r . Po podstawieniu do rów- 2-g nańMechanika ogolna0035 70 Ostatecznie więc, aby ruch krążka odbywał się bez poślizgu, wartość siły G mMechanika ogolna0036 723.4. Dynamika układu brył ()pisując zjawisko ruchu układu brył, postępujemy wMechanika ogolna0037 74 ożyli: 1: Ri <Pi -2-yB = 2-r2 -q>2, q -<p, = uc. Różniczkując powyMechanika ogolna0038 /(>TEMAT 5 Dla układów mechanicznych pokazanych na zamieszczonych rysunkach Mechanika ogolna0039 78 _ nK0=S^xmi Vi’ i=l po zrzutowaniu tego równania na układ odniesienia dostanMechanika ogolna0040 KO Pochodna wektora jednostkowego jest równa prędkości liniowej końca tego wektMechanika ogolna0041 X2 X2 Oxyz - nieruchomy uldad odniesienia x1yiZ1 - ruchomy układ odniesienia zwMechanika ogolna0042 X4 Wzór (149) jest to tzw. twierdzenie Resala, opisujące ruch kulisty będący prMechanika ogolna0043 X6 Na przykład na płynącym statku (rys. 42) prostopadle do płaszczyzny symetriiMechanika ogolna0044 HK HK Rys. 43 /.r.oilnie z twierdzeniem Resala mamy:Rn = K„ =Mn czyli oś z wychMechanika ogolna0045 )<)ITMAT 6 Dlii układów mechanicznych pokazanych na zamieszczonych rysunkacMechanika ogolna0046 M S;| lo następujące zależności: n m * as = - równanie wektoMechanika ogolna0047 •M v:’ = xz +y2 + żz, energia kinetyczna wyrazi się wówczas: li=|m(xz+yz+ż2)Mechanika ogolna0048 natomiast prędkość liniowa punktu należącego do bryły: v; = co ■ h; = o> ■ -Mechanika ogolna0049 Kuch dowolny bryły (rys. 52) Kuch dowolny można interpretować jako złożenie rucMechanika ogolna0050 tlrilowi). I.iiin li|i /,i|iui biylę I i ) im fiilc-j illiiuiiAoj czyli: vB = rMechanika ogolna0051 Wielkość okieślomi juko eiillui ki/ywol|n|uWM % pracy elemeiiliimej; Lab = J 8.Wybierz strone: [
6 ] [
8 ]
