Wyniki wyszukiwana dla hasla 24 luty 07 (120)
24 luty 07 (82) 3.7.4. Redukcja sił i momentów sił Moc chwilowa siły zredukowanej (momentu zredukowa
24 luty 07 (83) Po wprowadzeniu oznaczeń równanie (3.98) dla członu redukcji wykonującego ruch postę
24 luty 07 (84) Natomiast, jeśli otrzymamy Pzr(0 lub Mzr(0, to oznacza, że siła zredukowana jest sił
24 luty 07 (85) Przykład 3.26 Obliczyć dla mechanizmu jarzmowego przedstawionego na rysunku 3.97 sił
24 luty 07 (86) W celu wyznaczenia Pzri posługujemy się modelem członu redukcji (rys. 3.99a), natomi
24 luty 07 (87) Dane: współczynnik sprężystości kD w punkcie D, współczynnik tłumienia wiskotycznego
24 luty 07 (88) lecz na podstawie (P3.162) mamy 2^ł _ ^ xA a stąd oraz xD _ d xA a’ (P3.164) W celu
24 luty 07 (89) Rozwiązanie Rysunek 3.102a przedstawia model fizyczny układu napędowego, natomiast r
24 luty 07 (8) Rys. 3.40. Analiza statyczna grupy strukturalnej P-0-0 z wykorzystaniem prostej Culma
24 luty 07 (90) (P3.169) Mzri ’ = Ms •co7 — M2 • 0)2 Mzri = MS-M2^- = MS-M2i21 = M
24 luty 07 (91) a) b) J1 - moment bezwładności wirnika silnika oraz koła pasowego 1, J2 - moment bez
24 luty 07 (92) Obliczamy zredukowany moment sił na wał silnika: Mzri -(Oi =Ms-a>i + Ptf ■ vtt (P
24 luty 07 (93) Wstawiając te zależności do (3.110) otrzymujemy Mzr = d(p2 1 i ..2 — Jzr(Ozr V *
24 luty 07 (94) i wówczas równania (3.113) oraz (3.114) przyjmują postać: Mzr = J7 d(Qzr . dt ’ zr =
24 luty 07 (95) Uwaga. Równania (3.118) lub (3.119) nazywamy równaniami ruchu członu redukcji w post
24 luty 07 (96) Wstawiając do (3.125) zależność (3.123) otrzymujemy (3.126) oraz W=J—/-0/+
24 luty 07 (97) Zależność co(t) dla trzech faz ruchu maszyny przedstawia rysunek 3.105. tr - czas ro
24 luty 07 (98) Z zależności (3.134) wynika, że dla okresu ruchu ustalonego maszyny praca sił czynny
24 luty 07 (99) stąd po rozdzieleniu zmiennych (O > t jdco = — j[Mc(t)-Mb(t)]dt
24 luty 07 (9) Rys. 3.41. Analiza siłowa mechanizmu krzywkowego: a) mechanizm krzywkowy z popycha-cz
Wybierz strone: [
7
] [
9
]
