Wyniki wyszukiwana dla hasla 24 luty 07 (82) 24 luty 07 (81) Mamy:EZr = są (P3.153) 1 , 2 1 i 2 1 , 24 luty 07 (83) Po wprowadzeniu oznaczeń równanie (3.98) dla członu redukcji wykonującego ruch postę24 luty 07 (84) Natomiast, jeśli otrzymamy Pzr(0 lub Mzr(0, to oznacza, że siła zredukowana jest sił24 luty 07 (85) Przykład 3.26 Obliczyć dla mechanizmu jarzmowego przedstawionego na rysunku 3.97 sił24 luty 07 (86) W celu wyznaczenia Pzri posługujemy się modelem członu redukcji (rys. 3.99a), natomi24 luty 07 (87) Dane: współczynnik sprężystości kD w punkcie D, współczynnik tłumienia wiskotycznego24 luty 07 (88) lecz na podstawie (P3.162) mamy 2^ł _ ^ xA a stąd oraz xD _ d xA a’ (P3.164) W celu 24 luty 07 (89) Rozwiązanie Rysunek 3.102a przedstawia model fizyczny układu napędowego, natomiast r24 luty 07 (8) Rys. 3.40. Analiza statyczna grupy strukturalnej P-0-0 z wykorzystaniem prostej Culma24 luty 07 (90) (P3.169) Mzri ’ = Ms •co7 — M2 • 0)2 Mzri = MS-M2^- = MS-M2i21 = M24 luty 07 (91) a) b) J1 - moment bezwładności wirnika silnika oraz koła pasowego 1, J2 - moment bez24 luty 07 (92) Obliczamy zredukowany moment sił na wał silnika: Mzri -(Oi =Ms-a>i + Ptf ■ vtt (P24 luty 07 (93) Wstawiając te zależności do (3.110) otrzymujemy Mzr = d(p2 1 i ..2 — Jzr(Ozr V *24 luty 07 (94) i wówczas równania (3.113) oraz (3.114) przyjmują postać: Mzr = J7 d(Qzr . dt ’ zr =24 luty 07 (95) Uwaga. Równania (3.118) lub (3.119) nazywamy równaniami ruchu członu redukcji w post24 luty 07 (96) Wstawiając do (3.125) zależność (3.123) otrzymujemy (3.126) oraz W=J—/-0/+24 luty 07 (97) Zależność co(t) dla trzech faz ruchu maszyny przedstawia rysunek 3.105. tr - czas ro24 luty 07 (98) Z zależności (3.134) wynika, że dla okresu ruchu ustalonego maszyny praca sił czynny24 luty 07 (99) stąd po rozdzieleniu zmiennych (O > t jdco = — j[Mc(t)-Mb(t)]dt24 luty 07 (9) Rys. 3.41. Analiza siłowa mechanizmu krzywkowego: a) mechanizm krzywkowy z popycha-czWybierz strone: [
7 ] [
9 ]
