Wyniki wyszukiwana dla hasla Mechanika Ogólna Wykład 3 pdf5 Mechanika ogolna0009 (38) IX m-aMr=£Pir n m-aM<p =ZPi9 i=l Ponieważ aMr -rm -cp2 jest to wartość Mechanika ogolna0010 20 m(rM-cp + 2fM-(p) = £pi(p=:-P-sin(p (43) i=l Ponieważ rM =Mechanika ogolna0011 22 Oznaczmy odpowiednio: B = -m • aM - tzw. siła bezwładności (siła fikcyjna) &Mechanika ogolna0012 24 n 2X=o^g-t-b = o (59) i=l n £piy=0->N-P = 0 (60) i=l Po podstawieniu zaleMechanika ogolna0013 20 W układzie nieruchomym równanie opisujące ruch punktu materialnego zapisywalMechanika ogolna0014 29 28 rad ....... = 2 • con Dane: P - ciężar [N], k - te w. współczynnik sprężyMechanika ogolna0015 30 Ruch występuje tylko na kierunku osi x,. Równanie drugie i trzecie są równanMechanika ogolna0016 n gania są takie same. Ze względu na małą wartość siły unoszenia przyjmujemy,&nMechanika ogolna0017 2. DYNAMIKA UKŁADUPUNKTÓW MATERIALNYCH2.1. Uwagi wstępne Zbiór punktów materialMechanika ogolna0018 36 S - punkt nazywany środkiem masy układu, n m - ^rrij - masa całkowita układuMechanika ogolna0019 38 Równania (79) to rzuty wektora pędu środka masy na poszczególne osie układu Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równanMechanika ogolna0021 (90) to wówczas: m--m- Vs0) =0, czyli: m • vs = Qs = const. Zależność (90) jestMechanika ogolna0022 44 kich punktów materialnych określonych względem bieguna O. Wielkość tę mo- Mechanika ogolna0023 46 n n _ y M0 (W,) = y f ij x Ę) to geometryczna suma wektoMechanika ogolna0024 48 więc po podstawieniu do wzoru (101) mamy: _Mechanika ogolna0025 50 z x układ punktów materialnych, np. żyroskop Rys. 232.7. Geometria mas2.7.1.Mechanika ogolna0026 52 Wielkości te są zawsze dodatnie. W pewien sposób podają informację o rozmiesMechanika ogolna0027 54 Tablica 1 (cd.)2.7.3. Masowe momenty bezwładności względem osi równoległych Mechanika ogolna0028 56 Są to wielkości skalarne, które mogą być (+), (-) lub równe zeru. Podają pewWybierz strone: [
7 ] [
9 ]
