Wyniki wyszukiwana dla hasla 23 luty 07 (94)
24 luty 07 (108) Uwaga. Ponieważ całkowite przełożenie może być dodatnie lub ujemne w równaniu na Mz
24 luty 07 (109) Etap 6 Całkowanie dynamicznego równania ruchu a-j -bu>i = J2 dco1 ~df (P3.219) (
24 luty 07 (10) W etapie pierwszym rozkładamy znaną siłę P2 na siły Rq2 oraz CNM zgodnie z równaniem
24 luty 07 (110) Obliczenie przyśpieszenia kątowego wału silnika (es(t) = e-i(t)) £t = ~~e T Jzrs (P
24 luty 07 (111) Przykład 3.32 Na wale wirnika układu napędowego (rys. 3.112) zamontowana jest tarcz
24 luty 07 (112) W chwili początkowej dla t = 0 mamy: (p10 = 0, co-i =co10. W chwili zatrzymania się
24 luty 07 (113) Na podstawie planu prędkości otrzymamy: VS1 = ai ■ ias1 ~ VI lAS1 VS2 =(01 h =<
24 luty 07 (114) Rys. 3.115. Wykres zredukowanego momentu bezwładności mechanizmu jarzmowego Jzn((Pi
24 luty 07 (115) Przykład 3.34 Masy i siły działające na człony maszyny zredukowano do członu napędz
24 luty 07 (116) 3.7.6. Rozwiązanie dynamicznego równania ruchu maszyny metodą równań różnicowych Pr
24 luty 07 (117) stąd lub ogólnie co(A(p) = co(0) + Atp ■ f(0, to(0)) U>i+1
24 luty 07 (118) ęc - kąt obrotu członu napędzającego odpowiadający cyklowi kinematycz nemu, k
24 luty 07 (119) Można w ten sposób badać rozruch układu napędowego przyjmując zerowe warunki począt
24 luty 07 (11) Uogólnionym przesunięciem przygotowanym <% w ruchu postępowym lub 8ęj w ruchu obr
24 luty 07 (120) 3.7.7. Nierównomierność biegu maszyny.Dobór koła zamachowego Cechą charakterystyczn
24 luty 07 (121) lub gdzie: a>max vmax U) min< v min aśr< vśr $ _ vmax vmin Vśr prędk
24 luty 07 (122) Napiszemy teraz równanie ruchu maszyny w postaci energetycznej dla części cyklu zaw
24 luty 07 (123) gdzie: Jzr - całkowity zredukowany moment bezwładności układu napędowego z kołem za
24 luty 07 (124) Przykładowe charakterystyki Mc(ę) i Mb((p) pokazano na rysunku 3.121. Rys. 3.121. P
24 luty 07 (125) Zasada równowartości energii kinetycznej i pracy dla części cyklu ruchu ustalonego

Wybierz strone: [ 9 ] [ 11 ]