Wyniki wyszukiwana dla hasla 20944 P5140242 20944 P5140242 I Otrzymamy równanie: i=n_ijlggg gdzie: ^ i*n m = Z m i i«l OtrzymaP5140210 Zatem w kartezjańskim ukł. współrzędnych momenty bezwładności wzgl. płaszczyzn 0y2, 0X2&nbsP5140211 MOMENT BEZWŁADNOŚCI BRYŁY SZTYWNEJ WZGLĘDEM OSI Momenty bezwładności względem osi oznaP5140219 ZASTĘPCZY PROMIEŃ BEZWŁADNOŚCI Jeżeli ciało o masie m ma moment bezwładności i, względem osP5140232 Momenty bezwładności tarczy przedstawiają się więc następująco: mr2 . mr2 ® u . mr 4 iP5140250 ■ ■ p Gdyż momenty od sił I^n I Ę, i są równe zero. ILL Elementarne ■przesunięcie punktu40267 P5140241 Pęd układu pkt. Materialnych równy jest iloczynowi masy całkowitej i prędkość i jego&49128 P5140243 ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU POSTĘPOWYM BRYŁY SZTYWNEJ W ruchu postępowym ciała sz20396 P5140205 BEZWŁADNOŚCI RYŁY SZYTWNEJ Momentem bezwładności bryły sztywnej lc nazywamy granicę, 20944 MATEMATYKA186 362 VII. Macierze. Wyznaczniki. Układy równań liniowychw, w2 wn _ a,,x,+a,2x2+ .22125 P5140225 gdzie: lc - moment bezwładności wzgl. Osi przechodzącej przez środek masy bryły 22825 P5140248 W W związku z tym wektory elementarne przesunięć m wszystkich pkt. ciała są geometryc41174 P5140260 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU PŁASKIEGO BRYŁY SZTYWNEJ Załóżmy, ze przekrój dała pokP5140229 W odległości p od środka tarczy wytnijmy pierścień o grubości dp , zatem moment bezwłaP5140249 lidzie: R — wektor główny wszystkich sił zewnętrznych Praca sił na skończonym przesunięciu 59871 P5140246 Energie kinetyczną w ruchu płaskim możemy więc zapisać :60305 P5140253 ZASADA RÓWNOWŻNOŚCI ENERGII I PRACY Suma prac sił wewnętrznych ciała sztywnego na dow60651 P5140233 PĘD BRYŁY SZTYWNEJ Pęd bryły sztywnej możemy obliczyć dzieląc ja na elementy o masach17902 P5140215 !=?f (y2 + = I, I, = J(0 + x2)dm L = j(x2 + y2)dm25305 P5140226 momentbezwładnościBELKI 4m„ belkę O masie m i długości pokazano na rysunku poniżej. dWybierz strone: {
2 ]
