Wyniki wyszukiwana dla hasla 38063 P5140238 38063 P5140238 ■ Kręt bryły sztywnej będzie równy całce rozwiniętej r na całą masę bryły: K0 = Jf x P5140210 Zatem w kartezjańskim ukł. współrzędnych momenty bezwładności wzgl. płaszczyzn 0y2, 0X2&nbsP5140211 MOMENT BEZWŁADNOŚCI BRYŁY SZTYWNEJ WZGLĘDEM OSI Momenty bezwładności względem osi oznaP5140219 ZASTĘPCZY PROMIEŃ BEZWŁADNOŚCI Jeżeli ciało o masie m ma moment bezwładności i, względem osP5140232 Momenty bezwładności tarczy przedstawiają się więc następująco: mr2 . mr2 ® u . mr 4 iP5140250 ■ ■ p Gdyż momenty od sił I^n I Ę, i są równe zero. ILL Elementarne ■przesunięcie punktu38063 skanuj0002 (595) -f^sy^-ify^ <s6-r h-y^ , ^iiUu,hyu yufrr%_ —^ \(JL -?ROTtAlĄ) => |Aj2^L40267 P5140241 Pęd układu pkt. Materialnych równy jest iloczynowi masy całkowitej i prędkość i jego&49128 P5140243 ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU POSTĘPOWYM BRYŁY SZTYWNEJ W ruchu postępowym ciała sz20396 P5140205 BEZWŁADNOŚCI RYŁY SZYTWNEJ Momentem bezwładności bryły sztywnej lc nazywamy granicę, 20944 P5140242 I Otrzymamy równanie: i=n_ijlggg gdzie: ^ i*n m = Z m i i«l Otrzyma22125 P5140225 gdzie: lc - moment bezwładności wzgl. Osi przechodzącej przez środek masy bryły 22825 P5140248 W W związku z tym wektory elementarne przesunięć m wszystkich pkt. ciała są geometryc41174 P5140260 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU PŁASKIEGO BRYŁY SZTYWNEJ Załóżmy, ze przekrój dała pokP5140229 W odległości p od środka tarczy wytnijmy pierścień o grubości dp , zatem moment bezwłaP5140249 lidzie: R — wektor główny wszystkich sił zewnętrznych Praca sił na skończonym przesunięciu 59871 P5140246 Energie kinetyczną w ruchu płaskim możemy więc zapisać :60305 P5140253 ZASADA RÓWNOWŻNOŚCI ENERGII I PRACY Suma prac sił wewnętrznych ciała sztywnego na dow60651 P5140233 PĘD BRYŁY SZTYWNEJ Pęd bryły sztywnej możemy obliczyć dzieląc ja na elementy o masach17902 P5140215 !=?f (y2 + = I, I, = J(0 + x2)dm L = j(x2 + y2)dmWybierz strone: {
2 ]
