Wyniki wyszukiwana dla hasla P5140247
P5140210 Zatem w kartezjańskim ukł. współrzędnych momenty bezwładności wzgl. płaszczyzn 0y2, 0X2&nbs
P5140211 MOMENT BEZWŁADNOŚCI BRYŁY SZTYWNEJ WZGLĘDEM OSI Momenty bezwładności względem osi ozna
P5140219 ZASTĘPCZY PROMIEŃ BEZWŁADNOŚCI Jeżeli ciało o masie m ma moment bezwładności i, względem os
P5140232 Momenty bezwładności tarczy przedstawiają się więc następująco: mr2 . mr2 ® u . mr 4 i
P5140250 ■ ■ p Gdyż momenty od sił I^n I Ę, i są równe zero. ILL Elementarne ■przesunięcie punktu
40267 P5140241 Pęd układu pkt. Materialnych równy jest iloczynowi masy całkowitej i prędkość i jego&
49128 P5140243 ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU POSTĘPOWYM BRYŁY SZTYWNEJ W ruchu postępowym ciała sz
20396 P5140205 BEZWŁADNOŚCI RYŁY SZYTWNEJ Momentem bezwładności bryły sztywnej lc nazywamy granicę,
20944 P5140242 I Otrzymamy równanie: i=n_ijlggg gdzie: ^ i*n m = Z m i i«l Otrzyma
22125 P5140225 gdzie: lc - moment bezwładności wzgl. Osi przechodzącej przez środek masy bryły
22825 P5140248 W W związku z tym wektory elementarne przesunięć m wszystkich pkt. ciała są geometryc
41174 P5140260 DYNAMICZNE RÓWNANIA RUCHU PŁASKIEGO BRYŁY SZTYWNEJ Załóżmy, ze przekrój dała pok
P5140229 W odległości p od środka tarczy wytnijmy pierścień o grubości dp , zatem moment bezwła
P5140249 lidzie: R — wektor główny wszystkich sił zewnętrznych Praca sił na skończonym przesunięciu
59871 P5140246 Energie kinetyczną w ruchu płaskim możemy więc zapisać :
60305 P5140253 ZASADA RÓWNOWŻNOŚCI ENERGII I PRACY Suma prac sił wewnętrznych ciała sztywnego na dow
60651 P5140233 PĘD BRYŁY SZTYWNEJ Pęd bryły sztywnej możemy obliczyć dzieląc ja na elementy o masach
17902 P5140215 !=?f (y2 + = I, I, = J(0 + x2)dm L = j(x2 + y2)dm
25305 P5140226 momentbezwładnościBELKI 4m„ belkę O masie m i długości pokazano na rysunku poniżej. d
11042 P5140237 Znając prędkość vc środka masy C i prędkość kątową co, możemy obliczyć prędkość v
Wybierz strone: {
2
]
