Wyniki wyszukiwana dla hasla dy d� 00327 271125d41fcbd8d7859983e972a0b77 330 McCarville & Montgomery P(good|good) = J{f(z> Jg ,img111 121 * 2 fyjź (*.y#2)dy*dz ■ 2X(dx)2 ♦ 2x(dy)2 4 2x(dz)2 A Z8ten różniczkę d2£ Jest * punkcie img111 121 * 2 fyjź (*.y#2)dy*dz ■ 2X(dx)2 ♦ 2x(dy)2 4 2x(dz)2 A Z8ten różniczkę d2£ Jest * punkcie P,Q,R<zC ffrfeąg + ą* dxdydz- f£ (Pcosa.cos/? + A*cosy):Z// JJJ^ćbr dy dz jMechanikaD5 dL = Fodr Jeżeli F# Fy Fz są składowymi siły F w kierunkach osi: x, y, z natomiast dx, dImage31 60 Jest to równanie loksodromy. Obliczymy jej długość. ds V (dx)2 + (dy)2 4- (dz) KorzystająImage31 (18) 60 Jest to równanie loksodromy. Obliczymy jej długość. ds y/ (dx)2 + (dy)2 -I- (dz) KorZdjęcie0164 (11) RÓWNANIE RU ozpatrujemy ^element płynu o wymiarach dx, dy, dz Na element ten&n43093 img067 (18) dr dt dx dy dz , di -1 + —1 + — k +x -+ dt dt dt dt , d j ,44587 Zdjęcie0164 (11) RÓWNANIE RU ozpatrujemy ^element płynu o wymiarach dx, dy, dz Na elemente1161h -(-d® -d® -d& ) Vx.V<£ = ś • i -+ j-+ k- dx Str 016 Rozpatrzmy prostopadłościenną bryłkę cieczy o wymiarach boków dx, dy, dz, równoległych do os8H 8H dt dt+ {o-V)H Operator nabla V ma następującą formalną postać: dx dy dz Wyrażenie v-V w równan419 § 3. Niektóre zastosowania teorii funkcji uwikłanych Rugując dt z równości df=dx+dy+dz+dt=0DSC04202 (6) dt Równanie ruchu po lorze s = ± jyj(dx)2 + (dy)~ + (dz)~ dr ds Prędkość pkt. jest poch73056 Image62 (9) 122 gdzie: r g 4- z 2) dm (p g [O, 2tc], z g [O, h]. + z 2) dx dy dz = 2n h h 3j a U a (Ł d {- d) d o o = i dy dz -i dx dz +k dx dy dz 1Image62 (9) 122 gdzie: r g 4- z 2) dm (p g [O, 2tc], z g [O, h]. + z 2) dx dy dz = 2n h h 3 m nR2P,Q,R<zC ffrfeąg + ą* dxdydz- f£ (Pcosa.cos/? + A*cosy):Z// JJJ^ćbr dy dz jimg067 (18) dr dt dx dy dz , di -1 + —1 + — k +x -+ dt dt dt dt , d j , y—— +Wybierz strone: {
2 ]
