Prawo Gaussa
1. Nowe spojrzenie na prawo Coulomba:
Prawo Gaussa określa związek między natężeniem
pola elektrycznego w punktach na (zamkniętej)
powierzchni Gaussa i całkowitym ładunkiem
objętym tą powierzchnią.
Dla prawa Gaussa wprowadzamy umowną zamkniętą
powierzchnię wokół rozkładu ładunku, zwaną
powierzchnią Gaussa  może ona mieć dowolny kształt,
ale najbardziej użyteczny jest wybór powierzchni
naśladującej symetrię rozważanego zagadnienia.
2. Strumień:
Rys. 23-2 (a) Jednorodny strumień powietrza o prędkości v jest prostopadły do płaszczyzny
kwadratowej ramki o polu powierzchni S.(b) Składowa prędkości v prostopadła do
płaszczyzny ramki jest równa v cos q, gdzie q jest kątem między v i normalną
(prostopadłą) do płaszczyzny. (c) Wektor powierzchni S jest prostopadły do płaszczyzny
ramki i tworzy kąt q z v. (d) Pole prędkości na powierzchni ramki. Szybkość przepływu
przez powierzchnię ramki wynosi : F= (v cos q)S.
Ta szybkość przepływu przez powierzchnię jest przykładem strumienia  tutaj
strumienia objętościowego: F = v S cos q = v �� S
3. Strumień pola elektrycznego:
Strumień elektryczny przez powierzchnię Gaussa jest proporcjonalny do
całkowitej liczby linii pola elektrycznego, przechodzących przez tę powierzchnię.
Rys. 24.3 Powierzchnia Gaussa dowolnego kształtu
znajdująca się w polu elektrycznym. Powierzchnia jest
podzielona na małe kwadraty o polu powierzchni DS.
Pokazane są wektory natężenia pola E i wektory
powierzchni DS dla trzech przykładowych kwadratów
oznaczonych 1, 2 i 3.
F = S� E �� DS
Dokładną definicję strumienia pola elektrycznego przez
zamkniętą powierzchnię otrzymujemy przez przejście do
coraz mniejszych pól powierzchni kwadratów, osiągając
w granicy dS. Wektory powierzchni dążą wtedy do
różniczek dS. Suma staje się całką i otrzymujemy:
(strumień elektryczny przez powierzchnię Gaussa)
Example, Flux through a closed cylinder, uniform field:
Example, Flux through a closed cube,
Right face: An area vector A is always
Non-uniform field:
perpendicular to its surface and always points away
from the interior of a Gaussian surface. Thus, the
vector for any area element dA (small section) on
the right face of the cube must point in the positive
direction of the x axis. The most convenient way to
express the vector is in unit-vector notation,
Although x is certainly a variable as we move left to right across the figure, because the right face is
perpendicular to the x axis, every point on the face has the same x coordinate. (The y and z coordinates do
not matter in our integral.) Thus, we have
Example, Flux through a closed cube,
Non-uniform field:
4. Prawo Gaussa:
Prawo Gaussa opisuje związek między strumieniem F
pola elektrycznego, przenikającego przez zamkniętą
powierzchnię (powierzchnię Gaussa) i całkowitym
ładunkiem qwew zawartym wewnątrz tej powierzchni:
(prawo Gaussa)
wew
(prawo Gaussa)
wew
Wypadkowy ładunek qwew jest sumą algebraiczną wszystkich
dodatnich i ujemnych ładunków zawartych wewnątrz tej
powierzchni i może być dodatni, ujemny lub zerowy.
Rys. 24.6. Dwa ładunki punktowe
o jednakowej wartości, ale o
Jeśli ładunek qwew jest dodatni, to przeważa strumień na
przeciwnym znaku i linie pola,
zewnątrz, jeśli ładunek qwew jest ujemny, to przeważa
reprezentujące wypadkowe natężenie
wytworzonego przez nie pola
strumień do wewnątrz.
elektrycznego. Pokazano przekrój
czterech powierzchni Gaussa.
Całkowity ładunek jest równy zero.
Example, Relating the net enclosed charge and the net flux:
Example, Enclosed charge in a
non-uniform field:
5. Prawo Gaussa a prawo Coulomba:
Na rysunku przedstawiono dodatni ładunek punktowy q,
wokół którego narysowano sferyczną powierzchnię
Gaussa o promieniu r. Dzielimy tę powierzchnię na
nieskończenie małe obszary o polu powierzchni dS.
Wektor powierzchni dS w dowolnym punkcie jest
prostopadły do powierzchni i skierowany na zewnątrz.
Z symetrii wynika, że w każdym punkcie natężenie pola
elektrycznego E również jest prostopadłe do powierzchni
i skierowane na zewnątrz.
Kątq między E i dS jest równy zero, więc prawo Gaussa
możemy zapisać w postaci
wew
Prawo Gaussa jest równoważne
prawu Coulomba
- jest to dokładnie natężenie pola elektrycznego ładunku
punktowego, wynikające z prawa Coulomba.
6. Izolowany przewodnik naładowany:
Prawo Gaussa pozwala udowodnić twierdzenie o izolowanych (odosobnionych) przewodnikach:
Jeśli nadmiarowy ładunek zostaje umieszczony na
izolowanym przewodniku, to ten ładunek przesuwa się
całkowicie na powierzchnię przewodnika. We wnętrzu
przewodnika nie ma żadnego nadmiarowego ładunku.
Wartość natężenia pola elektrycznego tuż przy
powierzchnie przewodnika jest proporcjonalne do gęstości
powierzchniowej ładunku w tym miejscu przewodnika:
(powierzchnia przewodnika)
7a. Zastosowanie prawa Gaussa: symetria walcowa
Na rysunku przedstawiono fragment nieskończenie długiego
walcowego pręta plastikowego, naładowanego jednorodnie
dodatnio z gęstością liniową l. Znajdziemy wyrażenie na wartość
natężenia pola elektrycznego E w odległości r od osi pręta.
W każdym punkcie powierzchni bocznej walca (powierzchni
Gaussa) natężenie musi mieć taką samą wartość E i (dla dodatnio
naładowanego pręta) musi być skierowane na zewnątrz.
Strumień natężenia E przez powierzchnię walca wynosi:
(naładowana linia prosta)
- wartość natężenia pola elektrycznego pochodzącego od
nieskończenie długiej, jednorodnie naładowanej linii prostej,
w punkcie znajdującym się w odległości r od linii.
7b. Zastosowanie prawa Gaussa: symetria płaszczyznowa
- płyta nieprzewodząca
Na rysunku przedstawiono fragment cienkiej nieskończonej
nieprzewodzącej płaskiej płyty, naładowanej jednorodnie dodatnio,
z gęstością powierzchniową s.
Szukamy natężenia pola elektrycznego w odległości r od płyty.
Przydatną powierzchnią Gaussa jest powierzchnia walcowa,
zamknięta denkami o polu powierzchni S, przecinająca prostopadle
płytę (rys. 24.15) . Z symetrii wynika, że natężenie E musi być
prostopadłe do płyty i stąd do denek.
Ponieważ ładunek jest dodatni, natężenie E jest skierowane od płyty
i stąd linie pola przecinają denka powierzchni Gaussa, wychodząc
na zewnątrz. Linie pola nie przecinają powierzchni bocznej, dlatego
strumień elektryczny przez tę część jest równy zero. Na powierzchni
denek E�dA wynosi EdA i z prawa Gaussa:
sA jest ładunkiem objętym przez powierzchnię Gaussa.
Zatem:
(naładowana płaszczyzna)
7c. Zastosowanie prawa Gaussa: symetria płaszczyznowa
- dwie przewodzące płyty
Na rys. 24.16 (a) przedstawiono przekrój cienkiej nieskończonej płyty
przewodzącej, na której znajduje się nadmiar ładunku dodatniego. Płyta
jest bardzo cienka i bardzo duża, więc możemy założyć, że cały
nadmiarowy ładunek umieszczony jest na dwóch dużych ścianach płyty.
Jeśli nie ma zewnętrznego pola elektrycznego, które mogłoby
spowodować szczególny rozkład ładunku, to ładunek rozłoży się na
dwóch płaszczyznach, z jednorodną gęstością powierzchniową s1.
Poza płytą taki ładunek wytwarza pole elektryczne o natężeniu równym
E =s1/e0 skierowanym od płyty (nadmiarowy ładunek jest dodatni).
Na rys. 24.16 (b) przedstawiono identyczną płytę z nadmiarowym
ładunkiem ujemnym , o takiej samej wartości gęstości powierzchniowej
s1. Teraz natężenie jest skierowane do płyty.
Zakładamy, że płyty ustawione są blisko siebie i równolegle (rys. 24.16
(c))  nadmiarowy ładunek na jednej płycie przyciąga ładunek
nadmiarowy na drugiej i cały nadmiarowy ładunek przesunie się na
wewnętrzne powierzchnie płyt (jak na rys. 24.16 (c)).
Przy dwukrotnie większym ładunku nowa gęstość powierzchniowa
ładunku s na każdej wewnętrznej powierzchni jest równa 2s1. Stąd
natężenie pola elektrycznego w dowolnym punkcie między płytami:
Example, Electric Field:
7d. Zastosowanie prawa Gaussa: symetria sferyczna
Powłoka sferyczna naładowana jednorodnie, przyciąga lub odpycha cząstkę naładowaną,
znajdującą się na zewnątrz powłoki tak, jakby cały ładunek powłoki był skupiony w środku
powłoki.
Powłoka sferyczna naładowana jednorodnie nie działa siłą
elektrostatyczną na cząstkę naładowaną znajdującą się
wewnątrz powłoki.
Rys. 24.19. Kropki oznaczają sferycznie symetryczny
rozkład ładunku o promieniu R, dla którego gęstość
objętościowa ładunku r jest funkcją tylko odległości
od środka. Naładowane ciało nie jest przewodnikiem,
Rys. 24.18. Przekrój cienkiej, jednorodnie naładowanej
a zatem ładunki mają ustalone położenie.
powłoki sferycznej o całkowitym ładunku q. Widać
Przedstawiono także współśrodkową sferyczną
również przekrój dwóch powierzchni Gaussa S1 i S2.
powierzchnię Gaussa o r Powierzchnia S2 obejmuje powłokę, a S1 tylko puste
wnętrze powłoki.
(rozkład sferyczny, pole dla r Ł� R)
(powłoka sferyczna, pole dla r ł� R)
(jednorodny rozkład sferyczny,
(powłoka sferyczna, pole dla r <� R)
pole dla r Ł� R)