4. Wzory wyjściowe i wynikowe

$$\frac{p}{\rho \bullet g} + z + \frac{v^{2}}{2g} = const$$

q_v = v * A

gdzie:

$\frac{p}{\rho \bullet g}$ , z –wysokości ciśnienia i położenia

$\frac{v^{2}}{2g}$ – wysokość prędkości w dowolnym przekroju strugi

q_v - strumień objętości

Wzór na wysokość ciśnienia w przekroju x:

$$h_{x} = h_{1} + \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2} \bullet \frac{1}{2g} \bullet \left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \beta \right)\frac{x}{l} \right)^{4}} \right\rbrack$$

$$\beta = \frac{d}{D} = 0,6$$

5. Tabele pomiarowe i wynikowe

Nr manometru	h
-	mm
0	742
1	730
3	706
4	549
2	218
5	305
6	455
7	533
8	582
9	612
10	632
11	649
12	655

Dyfuzor

$$\frac{\mathbf{x}}{\mathbf{L}}$$	hx
-	mm
0	730
0,1	718
0,2	702
0,3	684
0,4	660
0,5	630
0,6	591
0,7	541
0,8	474
0,9	385
1	263

Konfuzor

$$\frac{\mathbf{x}}{\mathbf{l}}$$	hx
0	730
0,2	702
0,4	660
0,6	591
0,8	474
1	263

Kontrakcja strugi:

$$\kappa = \ \left( 1 + \frac{{h}_{2}}{\frac{v_{2}^{2}}{2g}} \right)^{- \frac{1}{2}} = \left( 1 + \frac{h_{2\ t} - h_{2\ z}}{\frac{8q_{v}^{2}}{\pi^{2}d^{4}g}} \right)^{- \frac{1}{2}} = \left( 1 + \frac{{\left( 263 - 218 \right) \bullet 10}^{- 3}}{\frac{8 \bullet {0,000367}^{2}}{{3,14}^{2} \bullet {0,012}^{4} \bullet 9,81}} \right)^{- \frac{1}{2}} = 0,960$$

6. Przykładowe obliczenia

Obliczam wysokość ciśnienia dla $\frac{x}{l} = 0,4$ :

$$h_{x} = h_{1} + \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2} \bullet \frac{1}{2g} \bullet \left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{d}{D} \right)\frac{x}{l} \right)^{4}} \right\rbrack =$$

$$= 0,730 + \left( \frac{4 \bullet 0,000367}{\pi \bullet {0,02}^{2}} \right)^{2} \bullet \frac{1}{2 \bullet 9,81} \bullet \left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{12}{20} \right) \bullet 0,4 \right)^{4}} \right\rbrack = 0,660\text{\ m}$$

Obliczam wysokość ciśnienia dynamicznego:

$$h_{v} = \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2} \bullet \frac{1}{2g} = \left( \frac{4 \bullet 0,000367}{\pi{0,02}^{2}} \right)^{2} \bullet \frac{1}{2 \bullet 9,81} = 0,0695\ m$$

7. Wnioski

W tym ćwiczeniu łatwo zauważyć różnicę w rozkładzie ciśnienia wzdłuż zwężki Venturiego pomiędzy płynem doskonałym, czyli płynem nielepkim i nieściśliwym, a płynem rzeczywistym. Jest to spowodowane tym, że przy przepływie płynu rzeczywistego występują straty, zarówno liniowe jak i miejscowe. Uwidocznione jest to poprzez różnicę wysokości ciśnień przed i za zwężką. W przypadku płynu doskonałego wysokość ciśnienia przed zwężką jest równa wysokości ciśnienia za zwężką. Natomiast w przypadku płynu rzeczywistego wysokość ciśnienia przed zwężką jest większa niż za zwężką. Ponadto w przewężeniu wysokość ciśnienia jest dodatkowo zmniejszona przez kontrakcję strugi.