image 050

50 Fizyczne i wirtualne źródła pola promieniowania

a) j	b)	c) '
idealny j ®^0		*0’ ^Eo ! ^Eo
przewodnik _j_ i	i	_i_ i
SA || Ms = -nxE	tsT tas ii ta?	:u ,j Ms =-2nxE
_L	_i_	_L
i E,H t	i E,H i	! E.H i
i [z = 0	i ^1 z = 0	i 'z = 0

Rys. 2.9. Graficzna ilustracja metody określania pola w półprzestrzeni dla przypadku anteny z rysunku 2.8

prądu niezbędna jest jedynie znajomość składowej stycznej pola elektrycznego w aperturze. Niezależnie od metod analitycznych obliczania tego pola już obecnie istnieją metody pomiarowe, które dzięki postępom technologii oraz technik obliczeniowych umożliwiają określenie pola w aperturze w zakresie amplitudy i fazy (tzw. pomiary w polu bliskim [9]). Możliwość wykorzystania znajomości rozkładu pola w aperturze do określenia charakterystyki kierunkowej promieniowania anteny będzie omówiona w rozdziale 4.2.

Wprowadzenie pojęcia prądu magnetycznego musi w konsekwencji prowadzić do modyfikacji równań Maxwella a w szczególności prawa indukcji Faradaya. Równanie to można zapisać w postaci:

- V xE = M + jupH    (2.31)

Zwróćmy uwagę, że równanie (2.31) wykazują pewną analogię do równania (2.2). W istocie, poprzez umiejętną zamianę wektorów pól: elektrycznego na magnetyczny i odwrotnie, zamianę prądów: elektrycznego na magnetyczny oraz przenikalności ośrodków, z jednego równania można uzyskać drugie. Tę interesującą własność i jej znaczenie w rozwiązywaniu problemów antenowych omówiono w rozdziale 3.4

2.3 Równania Maxwella z uwzględnieniem prądów magnetycznych - dwie strategie rozwiązywania równań falowych

W poprzednim rozdziale wprowadziliśmy wirtualne źródła promieniowania w postaci prądu magnetycznego. W efekcie uzyskujemy zmodyfikowane równania