img044

44

-    k²A²x(t+T)x(t)cos o>₀(t+r)sin co_Qt ♦

-    k²A²x(t+*c)x(t)sin w₀(t+X)cos u»_ot

^RSSB-SC^{ł(ł:) 1 k2a}o^Rx^(,:)cos "o* - *²*oS_x(*>*in-₀T    (1.2.21)

2 założenia R_x(«)•-=► S_x(w), a więc na mocy (D-4) wiemy, źe R_x(r>*>—

- jsgn i»»S_x(tt>); uwzględniając te zależności w (1.2.21) oraz korzystając z właściwości (A-13b) przekształcenia Fouriera otrzymujemy

^SSSB-SC*^<W) * ł ^r2ao[^Sx⁽"'^,,*^,o^{) ł} V"' “o>] *

- % k²A²[sgn( u>_Q) S_x(o» + to_Q) - sgn(«o - «>₀)S_X( u - «*_Q)]

Zależność tę należy oddzielnie rozważyć w trzech przedziałach częstotliwości: (-co, - u>_Q),    (-co₀,w₀),    ( u>₀, ♦ ca). Po wykonaniu prostych ob

liczeń stwierdzamy, że

^SSSB-SC*^(u,)

^SSSB-SC^+(W)

Podobnie

^SSi -^(u,)

" ♦ "o⁵’ ^ał> %

0    >M< «₀

k²A^2sx( lo - to_Q), u> < -W₀

k²A^2sx⁽a»w₀) ♦ ^sx(~-«₀), M >*i_Q

(1.2.22a)

0    , M < %

k²A²[^sx(u>+u»_o) ♦ S_x( u> - CU₀)], M < OJ₀

0    łcul > u>

o

(1.2.22b)