0929DRUK00001799

387

PRECESJA T NUTACJA

^:Mechaj będzie dalej E'E ekliptyka epoki t, która z eklip-tyką epoki ł₀ przecina się w punkcie W. Mamy więc obecnie

<E₀WE = i_r T o W = K.

Podobnie niechaj będzie R'R prawdziwy równik epoki t, który przecina ekliptykę epoki t₀ w punkcie T₁. Jest więc

< R = i', ToTj = 360° — K

Przy tym wyborze układu spól rzędnych w epoce t₀ oczywiście i = O, a więc też «₀ = 0, ó₀ = 0; wskutek tego wzorłe) otrzymują postać następującą:

sin i sin K- a_x (t — /₀) -f d, (t — t₀f + a_s (7 — Ą,)³ -f . . .

(192i

sin i cos K == h {t — t₀) -f 7ii, (t — t₀f -f b₃ {t — t₀f -f . . .

Również w epoce t₀ jest K₀' = 0, skąd wypływa też a₀' = 0. Kąt — i' jest w tym przypadku po.ehyloScią ekliptyki epoki f₀ względem równika epoki t) oznaczmy t - — s'. Podobnie jest — /₀ pochyłością ekliptyki epoki t₀ względem średniego równika epoki ł₀; oznaczmy więc i₀' — b₀' = — s„.

Uwzględniając pow^ryższe oznaczenia i kładąc jeszcze K' = ę, możemy wzory"(Jj pisać w postaci następującej:

ó = _Cl4-7₀) + ą(t-/o?+ ■ • •

(193)

s = s₀ + d_x (t. — t₀) -j- (i., (t — t₀f +•..+"?•

Wartości spólczyników c_x i d_y, które znajdują się w prostym związku z poprzedniemi spólczynnikami a_x i b_v', wypływają z teorji ruchu wirow^rego ziemi; tu zwracamy uwagę na wypływające z teórji związki następujące:

d_x = 0,    =    (h)

Ponieważ także postać wyrazów periodycznych wypływa z teorji, więc wzory 1192) i (193) pozwmlają dla jakiejkolwiek epoki t obliczyć wartości i, K, ó i s'.

15*