82418

Część 2 12. WPROWADZENIE DO DYNAMIKI BUDOWU 15

Część 2 12. WPROWADZENIE DO DYNAMIKI BUDOWU 15

(12.35)

p

^(/)+ał‘<7(/)=—sin\pt+e)

ni

Dalej stosunek amplitudy siły wymuszającej do masy oznaczamy symbolem^*

(12.36)

Rozwiązaniem równania różniczkowego (12.35) jest funkcja, będąca sianą całki ogóbiej i całki szczegóbięj:

q(t)**C_lsinu)t+C₂cas<ot+—p—TSin(pt+t)    (12.37)

co*—p‘

gdzie wyrażenia:

C, siiuol+C₂ cosiot - to całka ogóbia równania różniczkowego, któią otizymujemy popizez rozwiązanie równania różniczkow'ego jednorodnego Q[t)+io^} q\t)=0,

■ P- ~ • Sili \ pt + £) to‘-p‘

- to całka szczegóbia równania różniczkowego, wyznaczyć ją możemy w prosty sposób

stosując metodę przewidywań

Jeżeb przyjmiemy przesunięcie fazowe £ = 0 oraz dobierzemy takie warunki początkowe, aby wartości stałych całkowania C,=C₂=0, to funkcja rozwiązująca będzie miała postać:

ą

<7 (/)= - ?—-sinpt=- ^l°    , sin pt    (12.38)

co -p‘    _{l £}_

<('■

W wyrażeniu (12.38) stosunek

Q P P P

co^rm<o^: _mk_ k    ^Am    (12.39)

ni

jest wartością (amplitudą) przemieszczenia statycznego.

Jeżeb stosunek częstości wymuszenia do częstości drgań własny cli opiszemy współczynmkiem

n^=£-    (12.40)

to mianownik wyrażenia (12.38) można wydziehć jako:

AlmaMater

Dobra D.. Dztakicwlcz L, Jambrożrk S.. Kotnona M.. Mikołajczak E.. Przybylaka P., Sytak A.. Wdowdca A