ODKSZTAŁCENIE PLASTYCZN EMETALI
Przeróbka plastyczna umożliwia zmianę właciwoci metali i stopów.
Dzieli się jš w zależnoci 0d temperatury tego procesu na przeróbkę plastycznš
na zimno, wykonywanš poniżej temperatury rekrystalizacji, oraz przeróbkę pla-
stycznš na goršco, wykonywanš powyżej temperatury rekrystalizacji.
Odkształcenie plas~'czne jest zwišzane z występowaniem w metalach de-
fektów budowy krystalicznej i zachodzi przez polizg lub bliniakowanie~
Polizg w kryształach wywołany naprężeniem jest zwi~any z przemiesz-
czaniem się jednej częci kryształu względem drugiej w wyniku migracji dyslo-
kacji w płaszczyznach polizgu wzdłuż okrelonych kierunków (rys. 1)- Budowa
krystaliczna 0bu częci kryształów pozostaje niezmieniona.
Ruch dyslokacji wywołany przyłożonym naprężeniem odbywa się w okre-
lonych systemach polizgu, tzn. w płaszczyznach polizgu {hkl} i kierunkach
polizgu <uvw>, którymi sš najczęciej płaszczyzny i kierunki 0 najgęstszym
ułożeniu atomów (tab. 1). Linie polizgu ujawnia się stosujšc odpowiedniš pre-
paratykę metalograficznš. W wyniku polizgu przemieszczšjš się warstwy me-
talu oddalone 0 10- 1000 rednic atomowych, tworZĽc linie polizgu. Dalsze
odkształcanie plastyczne powoduje powstawanie nowych linii polizgu, które
z liniami powstałymi wczeniej tworzš tzw. pasma polizgu (rys. 2).
Gdy polizg zostanie zahamowany, może wystšpić (zwłaszcza w metalach
0 strukturze AZ i A3) drugi mechanizm odkształcenia plastycznego, tzw. bli-
niakowanie (tab. 2). Bliniakowanie polega na jednorodnym cinaniu kolejnych
warstw atomów w płaszczyznach bliniakowania. Zbliniaczona częć kryształu
jest zwierciadlanym odbiciem kryształu macierzystego (rys. 3).
Naprężenie niezbędne do zApOczštkowania bliniakowania jest znacznie
większe 0d naprężenia koniecznego do jego rozprzestrzeniania się, stšd blinia-
kowanie zachodzi pod działaniem znacznych sił zewnętrznych (np. dla cynku
naprężenie zarodkowania bliniaków wynosi 5-35 Pa, natomiast naprężenie ich
propagacji ~5 Pa).
Pol izg rozpoczyna się zawsze w tym systemie, w którym składowa styczna
naprężenia osišgnie wartoć większš 0d krytycznej wartoci naprężenia stycz-
nego ,rkr (wartoć krytyczna - najmniejsze naprężenie powodujšce polizg dyslo-
kacji).
Naprężenie styczne Tkk działajšce w płaszczynie polizgu (zakreskowanej)
i kierunku kp można wyrazić zależnociš Schmida i Boasa (rys. 4):
Naprężenie .tkk wywoła polizg dyslokacji, gdy osišgnie wartoć większš
0d ,rkr (przy .tkk < .tkr kryształ ulega odkształceniu sprężystemu). Gdy naprężenie
w kilku systemach polizgu jest jednakowe, polizg wystšpi w nich jednocze-
nie, powodujšc odpowiednio większe umocnienie materiału-
Bliniaki mechaniczne powstałe wskutek odkształcenia plastycznego majš
koherentnš granicę z nieodkształconš osnowš-
Bliżniaki wyżarzania utworzone podczas wyżarzania rekrystalizujšcego wy-
kazujš półkoherentnš granicę z nieodkształconš osnowš.
Bliniaki nigdy nie przecinajš granic ziarn. Jeżeli bliniak kończy się prey
granicy ziarna, to występujšce naprężenie może spowodować powstanie bli-
niaka zaczynajšcego się w tym samym miejscu granicy, ale w ziarnie przyle-
głym.
W wyniku odkształcenia plastycznego następuje wydłużenie ziam w kie-
runku płynięcia materiału, tym większe, im większy gniot. Duże gnioty poWO-
dujš utworzenie mikrostruktury pasmowej lub włóknistej. Odkształcenie pla-
styczne powoduje wzrost gęstoci defektów, które można obserwować pod mi-
kroskopem elektronowym jako skupiska (sploty) dyslokacji, niekiedy tworZĽce
cianki komórek, pomiędzy którymi występujš obszary materiału 0 znacznie
mniejszej gęstoci dyslokacji (tzw. substruktura komórkowa).
Niejednorodnoć odkształcenia plastycznego mono- i polikryształów po- .
woduje powstanie pasm, które podczas odkształcenia doznały obrotu 0 rónly .
kšt. Pomiędzy tymi pasmami, składajšcymi się głównie z wielu wydłużonych ,
..
podziam, nazywanymi pasmami przejciowymi, występujš obSzAry charaktery-
,. i
zujšce się mniejszš dezorientacjš sieci. W odkształconvch metalach 0 sieci Al ~~ l
- , ~i i
różnice w mikrostrukturze wynikajš z różnic energii błędu ułożenia (EBm %
~
i względnej temperatury odkształcenia, natomiast w metalach 0 sieci AZ rónliCe ~;,
te wynikajš ze sposobu odkształcenia i stanu mikrostruktury wyjciowej. ~~~
f~
j
Większoci metali odkształconych plastycznie towarzyszy zjawisko umoc- 'ł
nienia, tzn. wzrost właciwoci mechanicznych (Rm' Ro.Z lub i
gorszenie właciwoci plastycznych w porównaniu z właciwociami przed 0d- l
kształceniem plastycznym. l
Umocnienie metali jest spowodowane zmniejszeniem zdolnoci
czania się dyslokacji wywołanym przyrostem naprężenia wskutek ich
nego blokowania oraz oddziaływania z przeszkodami, tj. granicami ziam,
dzieleniarni, atomami obcyrni
W monokryształach, w których występuje wiele systemów polizgu, od-
kształcenie plastyczne zostaje zapoczštkowane w tym systemie, w którym na-
prężenie styczne osišga wartoć krvty - cznš w pierwszej kolejnoci (tzw. pier-
wotny system polizgu). Wzrost wielkoci odkształcenia powoduje umocnienie
metalu i uaktywnienie innych systemów polizgu (tzw. wtóme systemy poli-
zgu).
Krzywa umocnienia (rys. 5) wykazuje trzy stadia:
. 1 stadium - tzw. stadium łatwego polizgu, charakteryzujšce się małym
umocnieniem liniowym - działa tylko jeden system polizgu,
. 11 stadium - tzw. stadium umocnienia liniowego - uaktywniajš się wtóme
systemy pol izgu,
. 111 stadium - tzw. stadium umocnienia parabolicznego, w którym wystę-
puje polizg poprzeczny dyslokacji rubowych powodujšcy stopniowe
zrnniejszenie umocnienia.
W wyniku odkształcenia plastycznego na zimno materiałów polikrystalicz-
nych może powstawać uprzywilejowana orientacja krystaliczna nazywana
teksturš odkształcenia (rys. 6). Teksturę charakteryzuje uprzywilejowana płasz-
czyzna (orientacja okrelonych płaszczyzn w krysztale) i o (orientacja kierunku
w krysztale). Z teksturš jest zwi~na anizotropia właciwoci mechanicznych
j fizycznych. Z reguły 0d materiałów jest wymagana jak najmniejsza anizotro-
powoć właciwoci (wyjštkiem mogš być blachy transformatorowe, w których
celowo jest kształtowana anizotropia właciwoci magnetycznych).
Podczas odkształcenia plastycznego występuje zjawisko niejednorodnoci
odkształcenia zwi~ne ze sposobem odkształcenia i mikrostrukturš materiału.
Materiał będšcy w kontakcie z narzędziem odkształca się mniej niż rodkowe
obszary wyrobu. Fazy twarde również ulegajš mniejszym odkształceniom niż
fazy plastyczne, co może w ostatecznoci prowadzić do pęknięć i rozwarstwień
(tzw. dekohezji).
Poniżej temperatury rekrystalizAcj i T
R odkształcenie plastyczne zAchodzi
w ~cyniku polizgu lub bliniakowania. W temperaturze ~cyższej 0d TR wystę-
puje niskonaprężeniowe pełzanie przez polizg (lub polizg ze wspinaniem
dyslokacji), pełzanie dyfuzyjne lub polizg po granicach ziarn, w ~-yniku któ-
rych jest realizowane odkształcenie plastyczne.
Pełzanie dyslokacyjne jest wypadkowym, złożonym procesem przemieszcZa-
nia się dyslokacji, zAchodzšcym w temperaturze T > 0,3 T, w czystych metalach
i T > 0,4 T, w stopach. Pełzanie dv ~ slokacyjne można podzielić (wg Ashby' ego
i Frosta) na:
. pełzanie spowodowane polizgiem dyslokacji.
. pełzanie wywołane polizgiem i wspinaniem dyslokacj i,
. pełzanie Harpera-Doma, w którym przy liniowej zależnoci naprężenia
0d odkształcenia osišgana prędkoć odkształcenia jest większa niż pod-
CzAS pełzAnia dyfuzyjnego; zachodzi pod obcišżeniem 5.10-6G w alumi-
nium i ołowiu, stšd tylko teoretyczne znaczenie tego pełzania.
PełzAnie dyslokacyjne 1a duże znaczenie w odkształceniu plastycznym.
W trakcie odkształcenia plastycznego na goršco zAchodZĽ aktywowane cieplnie
dynamiczne procesy zdrowienia i rekrystalizacji. Oba procesy powodujš czę-
ciowe lub całkowite usunięcie umocnienia odkształceniowego (rys. 7). Prak-
tycznie mechanizm polizgu dyslokacji 1a WÓWCzAS bardzo niewielkie znacze-
nie. Jest to spowodowane występowaniem w metalach wielu systemów poli-
zgu, w których występuje przecinanie się dyslokacji i tworzenie barier unie-
możliwiajšcych przekroczenie wartoci naprężeń odkształcenia. Ominięcie ba-
rier może się odbywać przez wspinanie dyslokacj i krawędziowych, możliwe
tylko w odpowiednio wysokiej temperaturze (w której występuje duży ruch wa-
kansów), lub przez polizg dyslokacji rubowych, które mogš zmieniać płasz-
czyznę polizgu. Polizg poprzeczny i wspinanie dyslokacji zAchodzš podcZaS
zdrowienia dynamicznego, w trakcie którego powstaje dyslokacyjna substruktu-
ra komórkowa.
Szybkoć wspinania dyslokacji zależy 0d wielkoci odkształcenia: im
większe odkształcenie, tym większe stężenie wakansów, a tym samym większa
szybkoć wspinania. W wyniku tego zwiększA się również szybkoć anihilacji
dyslokacji, osišgajšc wartoć charakterystycznš dla stanu równowagi, i tworzy
się dyslokacyjna substruktura komórkowa, której podziama charakteryzujš się
stałym kštem dezorientacji. Dalsze odkształcanie odbywa się przy stałym naprę-
żeniu, tzw. naprężeniu płynięcia (pozioma linia na rys. 7). Następujšce dalsze
odkształcanie powoduje tworzenie nowych dyslokacji, które przegrupowujš się
w nowe granice podziam (tworZĽ się nowe granice komórek dyslokacyjnych).
Wielkoć komórek i podziam pozostaje stała, charakterystyczna dla warunków
i temperatury odkształcenia. Zwiększenie temperatury lub odkształcenia powo-
duje zmniejszenie gęstoci dyslokacji, gdyż wzrasta liczba zdarzeń aktywowa-
nych cieplnie (zwiększa się szybkoć anihilacji dyslokacj i, a stan równowagi
~.."lstępuje przy mniejszej gęstoci dyslokacji). W wyższej temperaturze i przy
.:
wlększym gniocie wielkoć podziam jest większa, natomiast naprężenie płynię-
cia mniejsze.
Rekrystalizacja dynamiczna - zachodzi przy dużych stopniach odkształcenia
przekraczajšcych gniot krytyczny rekrystalizacji dynamicznej Ek,d w metalach
0 małej energii błędu ułożenia podczas przeróbki plastycznej na goršco. kry-
tvczna wielkoć odkształcenia zależy 0d rodzaju materiału, temperatury i wiel-
koci odkształcenia oraz przeszłoci technologicznej materiału (wczeniejszej
przeróbki plastycznej i obróbki cieplnej). Migrujšce szerokokštowe granice
ziam (fronty rekrystalizacji) powodujš utworzenie nowych ziam, w których
w W)miku dalszego odkształcania powstajš nowe dv . slokacje. czyli że mikro-
struktura po rekrystalizacji dynamicznej nie jest mikrostrukturš stabilnš. Im
wv . ŻSzA temperatura i większe odkształcenie, tym szybciej przebiega rekrystali-
zacja dynamiczna (rys. 8).
Rekrystalizacja metadynamiczna występuje jedynie wtedy, kiedy podczas
odkształcenia plastycznego zostaje zapoczštkowana (lecz nie zakończona) re-
krystalizacja dynamiczna. Rekrystalizacja metadynamiczna nie wymaga okresu
inkubacji, gdyż polega na wzrocie zArodków rekrystalizacji powstałych pod-
czas rekrystalizacji dynamicznej. Szybkoć rekrystalizacji metadynamicznej jest
znacznie mniejsza niż szybkoć zdrowienia statycznego, natomiast jej udział
w usuwaniu umocnienia jest większy niż rekrystalizacji statycznej.
W wyniku wygrzewania izotermicznego bezporednio po zakończeniu
przeróbki plastycznej na goršco mogš zachodzić następujšce procesy zależne 0d
wielkoci odkształcenia (rys. 7):
. przy odkształceniu Ekzs (gniot krytyczny rekrystalizacji statycznej) -
zdrowienie statyczne,
. przy odkształceniu większym 0d Ekzs i rnniejszym 0d Ekrd - rekrystalizacja
statyczna,
. zdrowienie statyczne, rekrystalizacja metadynamiczna i ewentualnie re-
krystalizacja statyczna przy odkształceniu większym 0d Ekrd, lecz mniej-
szym 0d Epumin
Eksploatacja specjalistycznych urZĽdzeń lub niektóre procesy przeróbki
plastycznej odbywajš się w wysokiej temperaturze. przy małych naprężeniach
i z niewielkš prędkociš odkształcania. Takie warunki przetwórstwa lub eksplo-
atacji powodujš, że odkształcenie plastyczne zAchodzi w wyniku pełzania dyfu-
zyjnego lub polizgu po granicach ziam.
Pełzanie dyfuzyjne zachodzi w temperaturze wyższej 0d temperatury 0,4 T
t
i przy małych naprężeniach .r < 10-4 G. W warunkach niehydrostatycznego stanu
naprężeń stężenie wakansów jest niejednakowe w różnych obszarach (powstajš
lokalne gradienty), co powoduje przepływ wakansów z obszarów 0 dużym po-
tencjale do obszarów 0 małym potencjale. Ukierunkowany przepływ wakansów
(a tym samym masy) prowadzi do wydłużenia ziam (w skali mikroskopowej)
i odpowiada za odkształcenie materiału.
W pełzaniu dyfuzyjnym w zależnoci 0d warunków odkształcenia może
zachodzić samodyfuzja objętociowa, samodyfuzja po granicach ziam lub oba
typy transportu jednoczenie. Prędkoć pełzania dyfuzyjnego zależy 0d wielko-
ci ziama " im mniejsze ziarno, tym większa prędkoć pełzania dyfuzyjnego.
Polizg po granicach ziarn - zachodzi w warunkach odkształcenia zbliżonych
do warunków charakterystycznych dla pełzAnia dyfuzyjnego. W ostatnio pre-
zentowanych poglšdach uważa się, że polizg ten zachodzi w wyniku przyłšcza-
nia dyslokacji do granic ziam i ich dysocjacji w tych granicach. Ruch zdyso-
cjowanych dyslokacji w granicy ziam powoduje przemieszczanie się granicy
ziarna oraz polizg dyslokacji po granicy.
W celu okrelenia praktycznego zastosowania metali i stopów konstruuje
się mapy odkształcenia plastycznego, które wyznaczAjš występowanie okrelo-
nych mechanizmów odkształcenia w danych warunkach odkształcenia (rys. 9).
Na mapach przedstawia się zależnoć dominujšcego mechanizmu odkształ-
cenia w zAleżnoci 0d temperatury homologicznej (tj. stosunku temperatury T do
temperatury topnienia Tt metalu w skali bezwzględnej) i naprężenia redukowa-
nego (tj. stosunku rzeczywistego naprężenia ~ do modułu sprężystoci posta-
ciowej G). Mapy odkształcenia plastycznego powstajš na podstawie obliczeń
teoretycznych z wykorzystaniem odpowiednich wielkoci fizycznych wyzna-
czonych eksperymentalnie. Opisujš wpływ czynników zewnętrznych i we-
Ivnętrznych (cechy indywidualne materiału) na procesy odkształcenia bez
uwzględnienia zjawisk mikroskopowych zachodzšcych podczas odkształcenia.
REKRYST ALIZACJA
2.1. lstota rekrystalizacji
Odkształcenie plastyczne na zimno powoduje zmianę mikrostruktury, stanu
naprężeń i właciwoci metalu. Stan metalu po odkształceniu plastycznym na
zirnno jest stanem metastabilnym. W metalu jest zgromadzona energia we-
wnętrzna nazywana energiš zmagazynowanš Ez:
Ez =w-q
gdzie: W - praca wykonana podczas odkształcenia plastycznego na zimno,
Q - ciepło wydzielone podczas odkształcenia.
Wartoć energii zmagazynowanej podCzAS odkształcenia plastycznego na
zimno zalety 0d czynników zwišzanych:
. z przebiegiem odkształcenia (stopień, prędkoć, sposób i temperatura
odkształcenia),
. z właciwociami odkształconego materiału (rodzaj materiału, czystoć,
rnikrostruktura przed odkształceniem).
127
Podczas nagrzewania metalu odkształconego plastycznie na zimno zacho-
dzš aktywowane cieplnie procesy prowadzšce do powrotu metalu do stanu rów-
nowagi. Procesy te, nazywane rekrystalizacjš, mogš zAchodzić tylko w odpo-
wiednio wysokiej temperaturze. Temperatura rekrystalizacji jest pojęciem
umownym, nie opisujšcym właciwoci fizycznych metalu, gdyż zalety 0d:
. rodzaju materiału, tzn. składu chemicznego, fazowego, zawartoci zanie-
czyszczeń, roZIrliarów ziama,
. warunków odkształcenia: wielkoci, prędkoci, temperatury i sposobu
odkształcen ia,
. warunków obróbki cieplnej : temperatury i czasu wyżarzania, szybkoci
nagrzewania i chłodzenia.
Temperaturę rekrystalizacji Tr wyraża zależnoć:
Tr = ~ T
gdzie: ~ - współczynnik (~ = 0,35-0,60), T
t - temperatura topnienia, K.
Temperaturę rekrystalizacji Tr można wyznaczyć:
. przez pomiar twardoci,
. za pomocš obserwacji mikroskopowych,
. metodš rentgenograficznš.
Podczas rekrystalizacji zachodzš podstawowe procesy strukturalne:
. dyfuzja i anihilacja defektów punktowych,
. przegrupowywanie dyslokacji wywołane polizgiem; dyslokacje prze-
ciwnych znaków anihilujš, pętle dyslokacyjne się kurczš,
. pochłanianie dyslokacji i defektów punktowych przez migrujšce fronty
rekrystalizacji,
. przegrupowywanie dyslokacji z udziałem dyfi)zji,
. rozrost ziam wywołany migracjš granic ziam, prowadzšcy do ZIrlniej-
szenia powierzchni granic.
.
Podczas procesu rekrystalizacji można wyróżnić następujšce okresy.
. zdrowienie,
. rekrystalizację pierwotnš,
. rekrystalizację równomiemš (rozrost ziam),
. rekrystalizację wtómš.
2.2. Zdrowienie
. dyfuzja i anihilacja defektów punktowych,
. anihilacja dyslokacji 0 przeciwnych wektorach Burgersa,
. przegrupowywanie jednoimiennych dyslokacji krawędziowych w rów-
noległe rzędy i powstawanie subziam 0 zbliżonych orientacjach krysta-
lograficznych (rys. 1), kurczenie się pętli dyslokacyjnych,
. wspinanie dyslokacji do granic ziam i łšczenie się subziam (rys. 2).
Powstanie niskoenergetycznych cianek, zbudowanych z jednoimiennych l
dyslokacji krawędziowych, jest nazywane poligonizacjš. Z wykonanych na i
transmisyjnym mikroskopie elektronowym badań wynika, że rozmieszczenie
dyslokacji w odkształconym materiale nie jest statystycznie równomieme.
W materiale odkształconym znajdujš się obszary 0 dużej gęstoci dyslokacji l
(cianki komórek - podgranica), pomiędzy którymi występujš obszAry 0 małej i
gęstoci (podziama).
RekrystalizAcja pierwotna rozpoczyna się w odkształconym materiale l
wskutek tworzenia się zarodków nowych ziam, czyli zarodkowania. Przebieg l
procesu warunkuje: l
. szybkoć zarodkowania, tzn. liczba zarodków powstajšcych l
objętoci i czasu, l/cm3.s, l
. szybkoć wzrostu zarodków, crnls. l
Mikrostruktura metalu rekrv ~ stalizowanego zależy w dużym l
cesu zarodkowania, który jest zwykle
w procesie rekrystalizacji zarodkowanie jest heterogeniczne. tzn. że l
powstajš w miejscach uprzywilejowanych, którymi sš najczęciej granice
pasma przejciowe, pasma cinania, granice bliniaków odkształcenia i
przyległe do pierwotnych granic ziam.
Do powszechnie stosowanych teorii zarodkowania zalicza się:
. zarodkowanie przez wzrost podziam,
. zarodkowanie przez migrację pierwotnych granic ziam.
W teorii zarodkowania przez wzrost podziam (nazywanej modelem za-
rodkowania Cahna-Cottrella) zakłada się możliwoć powstawania za.rodków
poprzez migrację granic podziam oraz zarodkowanie przez koalescencję pod-
ziam.
Zarodkowanie przez migrację granic podziarn
Zarodkami rekrystalizacji mogš być podziama powstałe w procesie poligo-
nizAcji, tworzšce z osnowš granice dużego kšta (róŻIlica orientacji z osnowš
15-200) i majšce promień większy 0d promienia krytycznego. W wyniku migra-
cji granic podziam powstajš zarodki rekrystalizacji. Teoria ta zakłada również
możliwoć zarodkowania przez wzrost podziam. Przyczynš wzrostu podziam
jest różnica energii dyslokacji w granicach rosnšcego ziama (mniejsza energia)
i energia izolowanej dyslokacj i lub dyslokacj i w granicach pochłanianego ziama
(większa energia). Granice rosnšcego podziama przyłšczajš pojedyncze dyslo-
kacje lub granice podziam, przez co wzrasta kšt dezorientacji pomiędzy rosnš-
cym ziamem i jego otoczeniem, czemu towarzyszy wzrost energii na jednostkę
powierzchni granic.
Zarodkowanie przez koalescencję podziarn
Koalescencja zachodzi przez zanikanie wspólnych granic podziam oraz
przemieszczanie się (wspinanie) dyslokacji z zanikajšcych granic sšsiednich
i dyfuzję atomów po granicach podziam otaczajšcych podziama ulegajšce koa-
lescencji (rys. 3).
W wyniku obrotu podziam (rys. 3) zanika granica C-H i oba podziama uzy-
skujš jednakowš orientację. W zanikajšcej podgranicy zachodzi wspinanie po-
jedynczych lub grup dyslokacji oraz dyfuzyjny transport rnasy (z obszarów pod-
ziama CDEFGHC). D~enie układu do zmniejszenia ogólnej energii granic po-
woduje wyprostowywanie się granic po koalescencji.
Tworzenie zarodków rekrystalizAcji wskutek koalescencji podziam (rys. 4)
jest wywołane tendencjš układu do zmniejszania energii.
W wyniku koalescencji nie wszystkie dyslokacje wychodZĽ z podgranic
(linie przerywane pomiędzy podziamami A i B oraz C i D). Połšczone podziar-
na AB i CD mogš się łšczyć przez zANIK ich wspólnej granicy, wskutek czego
powstaje zarodek rekrystalizacji.
Koalescencja podziam zachodzi w wysokiej temperaturze wskutek dyfuzji
objętociowej. W wyniku koalescencji podziam mogš się tworzyć granice duże-
90 kšta (wzrasta niedopasowanie podziam względem ziam sšsiednich).
Zarodkowanie przez migrację pierwotnych granic ziarn
Zarodki rekrystalizacji powstajš wskutek migracji pierwotnych granic
ziam. Migracja jest wywołana różnš gęstociš struktur podziamowych w sš-
siednich ziamach. Granica pierwotna migruje w głšb ziarna 0 większej gęstoci
defektów (rys. 5).
Powstawanie i wzrost zarodków sš uzależnione 0d właciwoci metalu,
wielkoci i temperatury odkształcenia wpływajšcych na rodzaj tworZšcej się
substruktury dyslokacyjnej.
2.3. Rekrystalizacja
2.3.1. Rekrystalizacja pierwotna
Rekrystalizacja pierwotna zachodzi wskutek migracji szerokokštowych
granic ziam powstałych i rozrastajšcych się nowo utworzonych zarodków. Koń-
czy się powstaniem nowych ziam w całej objętoci materiału. Siły pędne, po-
wodujšce migrację szerokokštowych granic ziam, powstajš, gdy.
. występuje różnica gęstoci dyslokacji po 0bu stronach granicy,
. występuje napięcie powierzchniowe granicy wywołane różnicš energii
swobodnych po 0bu stronach granicy,
. następuje rozpad przesyconego roztworu na froncie reakcji,
. działa pole magnetyczne (w przypadku materiałów ferro- lub parama-
gnetycznych cechujšcych się znacznš anizotropiš właciwoci magne-
tycznych).
Ruchliwoć granic szerokokštowych zależy 0d temperatury (wzrasta ze
zwiększeniem temperatury), czšstek drugiej fazy atomów obcych i zAniecZysz-
czeń (maleje ze zwiększeniem liczby atomów i zaniecZyszczeń) oraz 0d orien-
tacji granic ziam (wpływ orientacji granicy nie został jednoznacznie okre-
lony).
2.3.2. Rekrystalizacja równomierna (rozrost ziarn)
Rozrost ziam polega na wzrocie redniej wielkoci ziama w materiale
jednofazowym lub redniej wielkoci ziam osnowy w materiale z czšstkami
drugiej fazy . Rozrost ziam zAlEŻY 0d :
. zróżnicowania wielkoci i kształtu ziam,
. d~enia układu do zmniejszenia energii swobodnej układu,
. temperatury, 0d której zAlEŻY ruchliwoć granic.
Na podstawie obserwacji mikroskopowych stwierdzono, że podCzAS rozro-
stu ziam:
a) granice migrujš skokowo (kierunki migracji mogš się zmieniać),
b) nie zAchodzi koalescencja ziam (wyłšcznie migracja granic ziam),
c) w obrębie jednego ziama pewne obszary mogš się rozrastać kosztem
sšsiednich ziam, a inne obszary tego ziama mogš być pochłaniane przez
sšsiednie ziama.
W wyniku rekrystalizacji równomiemej tworzy się mikrostruktura złożona
z ziam 0 zbliżonych rozmiarach, oddzielonych granicami prostoliniowymi.
2.3.3. Rekrystalizacja wtórna
Zachodzi w wyniku nagrzewania materiału do temperatury wyższej 0 kilka-
set stopni 0d temperatury rekrystalizacji. Niejednorodnoć mikrostruktury, wy-
wołana selektywnym rozrostem niewielu ziam do bardzo dużych rozmiarów
(w porównaniu ze redniš wielkociš ziama), powoduje zmniejszenie właciwo-
ci mechanicznych metali. Jedynie w przypadku stali krzemowych (3,6-4,5%
krzemu), stopów Fe-Ni i metali stosowanych na półprzewodniki wykorzystuje
się proces rekrystalizacji wtómej do uzyskania korzystnych właciwoci ma-
gnetycznych.
Rekrystalizacja wtóma charakteryzuje się:
. występowaniem okresu inkubacyjnego,
. możliwociš zajcia tylko w przypadku zatrzymania normalnego rozrostu
ziam,
. występowaniem tekstury, która różni się 0d tekstury rekrystalizacji pier-
wotnej,
. koniecznociš nagrzewania do pewnej temperatury wyższej 0d tempera-
tury rekrystalizacji,
. rozrostem tych ziam powstałych podczas rekrystalizacji pierwotnej lub
równomiemej, które sš większe 0d ziam redniej wielkoci.
Na przebieg procesu rekrystalizacji istotny wpływ wywiera wielkoć 0d-
kształcenia plastycwego. Do zAinicjowania rekrystalizacji jest wymagany pe-
wien minimalny gniot nazywany gniotem krytycznym (rys. 6).
Zk Gniot
Gniot krytyczny dla metali i ich stopów wynosi zwykle 2-15%. Z reguły
należy unikać podczas przeróbki plastycznej stosowania gniotów krytycwych,
gdyż powodujš one tworzenie się mikrostruktury gruboziamistej pogarszajšcej
właciwoci mechaniczne i jakoć powierzchni metali.
Pojęcie "przeróbka plastyczna na goršco" obejmuje procesy odkształcania
metali powyżej temperatury rekrystalizacji. Odkształcanie metali poniżej tempe-
ratury rekrystalizacji jest nazywane "przeróbkš plastycznš na zimno". Praktycz-
nym aspektem rekrystalizacji jest wyżarzanie rekrystalizujšce, które 1a na celu
usunięcie skutków odkształcenia plastycznego, czyli przywrócenie plastycznoci
metalom umocnionym w wyniku odkształcenia na zimno.