05 kinematyka, UP zajęcia, Fizyka


5. Kinematyka punktu materialnego

Kinematyka jest działem mechaniki zajmującym się ruchem postępowym ciała i jego cechami bez uwzględniania rozmiarów, i masy ciała. Do opisu takiego ruchu wystarczy zbadanie ruchu jednego jego punktu (tzw. „punktu materialnego”, w którym skupiona jest cała masa ciała). Pod pojęciem punktu materialnego rozumiemy ciało o rozmiarach znacznie mniejszych od odległości występujących w danym zagadnieniu. Przykładem takiego punktu materialnego może być zarówno elektron w atomie jak i Ziemia w układzie Słonecznym.

Układy odniesienia

Aby mówić o stanie kinematycznym ciała musimy podać jego położenie w jakimś układzie odniesienia. Położenie to określa tzw. wektor położenia lub wektor wodzący położenia. Najczęściej stosowanymi 3-wymiarowymi układami odniesienia są: układ współrzędnych prostokątnych, układ cylindryczny (lub biegunowy) i sferyczny. Rysunek 14 przedstawia te trzy układy i sposoby przeliczania współrzędnych na współrzędne prostokątne.

0x01 graphic

Rys 14 Układy współrzędnych: prostokątny, cylindryczny i sferyczny

x = r cosϕ x = r sinθ cosϕ 0x01 graphic

y = r sinϕ y = r sinθ sinϕ 0x01 graphic

z = z z = r cosθ 0x01 graphic

Łatwo sprawdzić, że we wszystkich układach:

x2 + y2 + z 2 = r 2.

Ruch ciała to nic innego jak zmiany położenia ciała (wektora wodzącego) w czasie 0x01 graphic
. Tor ruchu to wykres przestrzenny tej funkcji lub inaczej mówiąc zbiór kolejnych punktów, w których znajduje się ciało z upływem czasu. Ruch ciała możemy podzielić na ruch postępowy i ruch obrotowy bryły.

3.2. Ruch postępowy i obrotowy

Ruch postępowy to taki ruch, w którym nie zmienia się orientacja ciała w przestrzeni (np. ruch postępowy Ziemi wokół Słońca w ciągu roku). Ruch obrotowy to taki ruch, w którym potrafimy wskazać przynajmniej chwilową oś obrotu (oś obrotu to zbiór punktów nieruchomych). Mówimy wtedy także o osiowo symetrycznym polu prędkości punktów ciała materialnego. Przykładem tego ostatniego może być ruch wirowy Ziemi wokół własnej osi.

3.3. Prędkość, pęd, przyspieszenie

Podstawową wielkością kinematyczną opisującą ruch postępowy ciała jest prędkość 0x01 graphic
będąca pochodną wektora wodzącego 0x01 graphic
po czasie. Możemy zapisać wzór na prędkość średnią:

0x01 graphic
,

oraz na prędkość chwilową:

0x01 graphic
0x01 graphic

lub we współrzędnych prostokątnych:

0x01 graphic
, 0x01 graphic
, 0x01 graphic
.

W układzie cylindrycznym (3-wymiarowym) lub radialnym (2-wymiarowym) można określić składowe prędkości: radialną 0x01 graphic
(wzdłuż promienia wodzącego 0x01 graphic
) i transwersalną 0x01 graphic
(prostopadłą do promienia wodzącego 0x01 graphic
).

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Uwzględniając zapis wektorowy otrzymujemy:

0x01 graphic
, 0x01 graphic
.

Pamiętajmy, że z prędkością związany jest pęd ciała równy iloczynowi masy i prędkości ciała (0x01 graphic
).

Wielkością pochodną w stosunku do prędkości jest przyspieszenie 0x01 graphic
informujące o szybkości zmian wektora prędkości w czasie. W układzie współrzędnych prostokątnych:

0x01 graphic
oraz 0x01 graphic
0x01 graphic
.

We współrzędnych biegunowych otrzymujemy przyspieszenie radialne:

0x01 graphic

i transwersalne:

0x01 graphic
.

Ostatni składnik przyspieszenia związany jest z siłą Coriolisa odpowiadającą za podmywanie brzegów rzek płynących z prędkościami posiadającymi niezerowe składowe wzdłuż południka.

Można również przedstawić współrzędne w układzie środka krzywizny toru. Otrzymujemy wtedy składową normalną 0x01 graphic
(wzdłuż promienia krzywizny R) i styczną 0x01 graphic
(wzdłuż stycznej do toru).

0x01 graphic
, 0x01 graphic
.

Rozkład przyspieszenia na składowe w obu układach obrazuje rysunek 15.

0x08 graphic
0x01 graphic

Rys. 15 Rozkład przyspieszenia na składowe biegunowe i w układzie środka krzywizny

Rozpatrzymy teraz przypadek ruchu po okręgu ze stałą prędkością. Ponieważ wartość promienia jest stała dlatego składowa radialna prędkości jest równa zero. Składowa styczna prędkości jest równa:

0x01 graphic
,

a składowe przyspieszenia:

0x01 graphic
,

0x01 graphic

(pamiętając, że 0x01 graphic
).

0x01 graphic

Rys. 16 Prędkości i przyspieszenia w ruchu po okręgu

Ostatnią składową przyspieszenia w zapisie wektorowym można przedstawić (sprawdź zgodność kierunków i zwrotów na rysunku 16):

0x01 graphic
.

Przyspieszenie średnie liczymy podobnie jak prędkość średnią:

0x01 graphic
.

Mając podane definicje prędkości i przyspieszenia można przeprowadzić podział na różne rodzaje ruchu postępowego (analogicznie - obrotowego). Podział taki dla ruchu postępowego przedstawia rysunek 17.

W postępowym ruchu jednostajnie zmiennym szybkość (prędkość w ruchu prostoliniowym) oraz drogę obliczamy z wzorów:

0x01 graphic
0x01 graphic
,

0x01 graphic
.

Analogiczne wzory stosujemy dla obrotowego ruchu jednostajnie zmiennego.

0x01 graphic

Rys. 17 Podział ruchu postępowego

3.4. Układy inercjalne i nieinercjalne

Stwierdziliśmy, że aby mówić o ruchu trzeba ustalić układ odniesienia, w którym będziemy opisywać ruch. Wyobraźmy sobie dwa układy odniesienia. Jeden nieruchomy mający początek w punkcie O i drugi poruszający się ruchem postępowym względem pierwszego w kierunku osi OX ze stałą prędkością unoszenia 0x01 graphic
i mający początek w punkcie O' (rysunek 18).

0x01 graphic

Rys. 18 Ruch ciała w dwóch układach odniesienia

Wektory wodzące w układzie ruchomym 0x01 graphic
i w układzie nieruchomym 0x01 graphic
są ze sobą powiązane wektorem położenia układu ruchomego w układzie nieruchomym 0x01 graphic
.

0x01 graphic

Obliczając obustronnie pochodne otrzymujemy względność ruchu na poziomie prędkości ciał:

0x01 graphic
0x01 graphic
.

Policzenie kolejnej pochodnej prowadzi do związku między przyspieszeniami:

0x01 graphic
.

Wyliczając z ostatniego równania 0x01 graphic
i mnożąc obustronnie przez masę otrzymamy związek między siłami rejestrowanymi w obu układach odniesienia:

0x01 graphic
,

gdzie siła bezwładności:

0x01 graphic
.

W obu układach występuje siła rzeczywista 0x01 graphic
(posiadająca rzeczywiste źródło w postaci konkretnego ciała fizycznego). W układzie ruchomym rejestrowana jest także pozorna siła bezwładności, która nie ma realnego źródła w postaci jakiegoś ciała a pojawia się wskutek rachunkowych przekształceń związku wektorów wodzących (przejścia z jednego układu odniesienia do drugiego). Chcąc doprowadzić do jednakowej postaci równania ruchu w obu układach odniesienia:

0x01 graphic

należy przyjąć, że siła bezwładności jest równa zero. Warunek ten jest równoważny założeniu, że prędkość unoszenia jest stała. Tak więc możemy powiedzieć, że oba układy są równoważne w opisie ruchu - czyli inercjalne względem siebie gdy nie rejestrujemy w nich sił bezwładności lub inaczej mówiąc gdy poruszają się względem siebie ze stałą prędkością unoszenia (oczywiście także gdy są nieruchome względem siebie).

Z siłami bezwładności mamy do czynienia na każdym kroku (ruszający samochód lub winda, jazda na wirażu, wirówki, karuzele itd.). Wiele nieporozumień budzi pojęcie ciężaru. Dla wyjaśnienia rozważmy stan nieważkości czyli stan braku siły nacisku na podłoże (np. wagę). Ciężar ciała w tym przypadku jest równy zero chociaż działa na niego siła grawitacji. Tak więc na ciężar składają się siła grawitacji i rejestrowane w układzie nieinercjalnym siły bezwładności. Fakt ten (i elipsoidalny kształt Ziemi) powoduje różny ciężar tego samego ciała na różnych szerokościach geograficznych. Na równiku, przeciwna do siły grawitacyjnej, siła odśrodkowa (wynikająca z ruchu wirowego Ziemi) najbardziej wpływa na zmniejszenie mierzonego ciężaru.

    1. Ruch w polu grawitacyjnym, rzuty

Na zakończenie tego rozdziału przeanalizujemy ruch ciała w polu grawitacyjnym (rzut ukośny). Jest to doskonały przykład na zastosowanie zasady niezależności ruchów. Mówi ona, że ruch ciała można analizować niezależnie wzdłuż różnych kierunków. Pomijając opory ruchów można powiedzieć, że ciało będzie poruszać się w kierunku poziomym ruchem jednostajnym prostoliniowym natomiast w pionie ruchem jednostajnie zmiennym (rysunek 19).

0x01 graphic

Rys. 19 Rzut ukośny

Zapisując współrzędne x i y jako funkcje czasu otrzymujemy:

0x01 graphic
,

0x01 graphic
.

Wyeliminowanie z nich czasu prowadzi do równania y(x) będącego równaniem paraboli z gałęziami skierowanymi w dół.

0x01 graphic
.

Z równania tego można wyliczyć zasięg „z” w rzucie ukośnym,

0x01 graphic

oraz stwierdzić, że maksymalny zasięg uzyskujemy dla kąta  o wartości 45o (sin2α=1).



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
09 ruch harmoniczny, UP zajęcia, Fizyka
09 ruch harmoniczny, UP zajęcia, Fizyka
Wyklad 05 kinematyka MS
maupa, UP zajęcia, Gospodarka wodno ściekowa
05 Bilans cieplny kotła, Fizyka Budowli - WSTiP
tematy tech ochr pow, UP zajęcia, Oczyszczenie powietrza
wniosek minister2013, UP zajęcia, Stypendia
Wyznaczanie charakterystyki fotokomórki gazowanej 05, Uczelnia - Politechnika Slaska, Fizyka
zajecia1, UP zajęcia, Chemia organiczna
optyka2012-3-ochrona, UP zajęcia, Elektromagnetyzm i optyka
GW, UP zajęcia, Gospodarka wodno ściekowa
Zaj4 biol, UP zajęcia, modelowanie
05 maska MP-4, Zajęcia WSOWL, OPBMR

więcej podobnych podstron