POLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT ELEKTROENERGETYKI ZAKŁAD WYSOKICH NAPIĘĆ I MATERIAŁÓW ELEKTROTECHNICZNYCH |
|||
Laboratorium Techniki Wysokich Napięć
Ćwiczenie nr 6
Temat: Pomiar współczynnika strat wysokonapięciowego układu izolacyjnego |
|||
Rok akademicki:2007/2008
Wydział Elektryczny
Studia dzienne I ST.
Nr grupy: E - 2/2
|
Wykonawcy:
1.Maciej Barełkowski 2.Błażej Nowotny
|
Data |
|
|
|
Wykonania ćwiczenia |
Oddania sprawozdania |
|
|
03.04.2008r |
10.04.2008r |
|
|
Ocena: |
|
Uwagi:
|
1. Wstęp teoretyczny
Współczynnik strat można wyjaśnić na podstawie obwodu prądu przemiennego z włączonym szeregowo kondensatorem próżniowym C0 . Jeżeli do kondensatora wprowadzimy dielektryk to jego pojemność oraz ładunek na okładkach wzrośnie o ΔC i Δq. Zmieni się również natężenie prądu o Δi.
Jeżeli kondensator jest bezstratny to prąd płynący w obwodzie wyprzedza napięcie o kąt równy Π/2. W rzeczywistości jednak w dielektrykach występują straty związane z przewodnictwem oraz ze zjawiskami polaryzacji. Straty te najlepiej odzwierciedlają zastępcze układy szeregowo - równoległe. W układzie zastępczym równoległym, w kondensatorze wypełnionym dielektrykiem rzeczywistym poza prądem ładowania płynie prąd iS który reprezentuje prąd upływu i energię traconą w procesie polaryzacji dielektryka. Jest on zgodny co do fazy z przyłożonym napięciem. Zatem wypadkowa zmiana natężenia wynosi ΔI = Δi + iS. Opór R przedstawia straty w dielektryku.
wykres wskazowy układu
Współczynnikiem strat nazywamy tangens kąta strat definiowany jako stosunek natężenia prądu związanego ze stratami w dielektryku do całkowitego natężenia prądu płynącego w obwodzie.
W układzie izolacyjnym zawierającym szczeliny bądź wtrąciny gazowe mogą wystąpić dodatkowe straty związane z wyładowaniami niezupełnymi. Występują one powyżej napięcia zapłonu wyładowań niezupełnych U0 i szybko rosną ze wzrostem napięcia.
Pomiary współczynnika strat tgδ wykonuje się najczęściej za pomocą mostka Scheringa.
W stanie równowagi mostka zachodzą poniższe zależności:
R4 zwykle ma wartość równa 1000/Π = 318,3Ω wówczas wzory upraszczają się do poniższej postaci:
1.1 Układ pomiarowy
Zastosowaliśmy układ mostka Sheringa typu P 5026 z kondensatorem wzorcowym MCF 120/200P o pojemności C0 = 138pF. Obiektami badań są dwa wysokonapięciowe kable energetyczne oraz przewód stosowany do zasilania oświetlenia neonowego.
2. Pomiary
2.1 Przewód LYekyN (izolacja z polichlorku winylu, długość: 2m)
2.1.1 Tabela pomiarowa
U |
R3 |
C4 |
CX |
tgδ |
P |
kV |
Ω |
μF |
pF |
--- |
mW |
2 |
122,9 |
0,77 |
357 |
0,077 |
34,58 |
4 |
122,7 |
0,78 |
358 |
0,078 |
140,36 |
8 |
120 |
0,88 |
366 |
0,088 |
647,66 |
2.1.2 Wykresy tgδ = f(U) oraz P = f(U)
2.2 Przewód YHAKX (izolacja polietylenowa, długość: 1,9m)
2.2.1 Tabela pomiarowa
U |
R3 |
C4 |
CX |
tgδ |
P |
kV |
Ω |
μF |
pF |
--- |
mW |
5 |
77 |
<0,001 |
<570 |
<0,0001 |
<1 |
12,5 |
77 |
0,002 |
570,46 |
0,0002 |
5,60 |
17,5 |
76,9 |
0,009 |
571,20 |
0,0009 |
49,46 |
2.2.2 Wykresy tgδ = f(U) oraz P = f(U)
2.3 Przewód YHAKXS (izolacja polietylenowa, długość: 1,9m)
2.3.1 Tabela pomiarowa
U |
R3 |
C4 |
CX |
tgδ |
P |
kV |
Ω |
μF |
pF |
--- |
mW |
6 |
59,5 |
0,005 |
738,24 |
0,0005 |
4,17 |
10 |
59,5 |
0,008 |
738,24 |
0,0008 |
18,55 |
12 |
59,4 |
0,01 |
739,48 |
0,001 |
33,45 |
2.3.2 Wykresy tgδ = f(U) oraz P = f(U)
2.4 Przykładowe obliczenia
Dla przewodu YHAKXS i napięcia U=12kV:
3. Wnioski
- pomiary polegały na zrównoważeniu mostkiem R3 i C4 kolejno na odpowiednich czułościach.
- jak widać przy większych napięciach kabel YHAKXS jest najlepszy lecz cena nie pozwala na masowe używanie takiego kabla.
- Izolacja przewodu 2 i 3 jest w dobrym stanie nie widać większych przebić
- ze względy na mało liczny czas pracy dokonaliśmy tylko po 3 pomiary o różnych napięciach z przewidywanych co najmniej 5 ale i tak ładnie widać z charakterystyk, że przewody są w dość zadawalającym stanie i nie widać dużych przebić.