di.
dT
(8.3.5)
cE-cP = vT
dP
dT
(8.3.6)
Równanie Gibbsa dla zmiany zasobu energii wewnętrznej
dU = TdS + VEdP + Y fi-drij i
Pochodne od równania Gibbsa:
— dla entalpii
dl = TdS - VPdE + Y Vjdnj
gdzie
dla energii swobodnej
I = U - VEP
dF = -SdT + VE dP + Y Pj dnj
j
— dla entalpii swobodnej
dG = -SdT-VPdE + Y^jdnj
j
Zmiany funkcji termodynamicznych
/
> + c u II |
E - 4^1 |
r |
CU |
= cPdT-v |
p-rf— |
E |
[dT) J |
ds = ^ldT-v(—) dP | |
T |
(dT)p |
ds = — dT + v(—) dE | |
T |
\dT)E |
dE
dP
(8.3.7)
(8.3.8)
(8.3.9)
(8.3.10)
(8.3.11)
(8.3.12)
(8.3.13)
(8.3.14)
(8.3.15)
Przykład 8.3.1
Względna stała dielektryczna nitrobenzenu w funkcji temperatury przyjmuje następujące wartości:
258