258

258



di.

dT


(8.3.5)


cE-cP = vT


dP

dT


(8.3.6)


Równanie Gibbsa dla zmiany zasobu energii wewnętrznej

dU = TdS + VEdP + Y fi-drij i

Pochodne od równania Gibbsa:

— dla entalpii

dl = TdS - VPdE + Y Vjdnj


gdzie

dla energii swobodnej


I = U - VEP


dF = -SdT + VE dP + Y Pj dnj

j

dla entalpii swobodnej

dG = -SdT-VPdE + Y^jdnj

j

Zmiany funkcji termodynamicznych


/

>

+

c

u

II

E - 4^1

r

CU

= cPdT-v

p-rf—

E

[dT) J

ds = ^ldT-v(—) dP

T

(dT)p

ds = — dT + v(—) dE

T

\dT)E

dE


dP


(8.3.7)

(8.3.8)

(8.3.9)

(8.3.10)

(8.3.11)

(8.3.12)

(8.3.13)

(8.3.14)

(8.3.15)


Przykład 8.3.1

Względna stała dielektryczna nitrobenzenu w funkcji temperatury przyjmuje następujące wartości:


258


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Szybkość zmiany pędu dała równa jest sile działającej na ciało dp dt F - równanie ruchu ciała gdy
wzorki u,(t),U E HV Vyl • ,y 1 r K h — h? o&, i- -ŹLZ Di dt toa" 0*roh V W = -^ln
DSC04202 (6) dt Równanie ruchu po lorze s = ± jyj(dx)2 + (dy)~ + (dz)~ dr ds Prędkość pkt. jest poch
które uzupełnia równanie ruchu (3.27)p dt Podobnie tworzono układy równań różniczkowych dla
cewka2 dę e - dt T di e - L — dt edt - Ldi T    !(T) I edt = L I di
Slajd6 y dv dt dI dt dco dT Związek między wielkościami liniowymi i kątowymi dla wybranego punk
dsc07529 Kondensator idealny » pojemność elektryczna _ dq _ ę du dt ~ dt » równanie w dziedzinie cza
mech2 183 364§2 = 0. Równanie lagrange a dla współrzędnej tp ma poBtać: _d_ dt"ł r3 fe * Cm1 +
mech2 183 364§2 = 0. Równanie lagrange a dla współrzędnej tp ma poBtać: _d_ dt"ł r3 fe * Cm1 +
204 Rozdział 17 ostatecznie otrzymujemy 204 Rozdział 17 di 2 dt MR, D -l + LR2 . L, M - 2 l2 H---U,.
10 Równanie Eulera dla płynu raeaywsiego dt , dz Występują siły: -grawitacyjna    =
Obraz9 (2) Figurę 28. Standard stirred tank reactor. schematic drawins with ratios of main dimensio
skanuj0009 +c (podzieliśmy poprzednie równanie przez dT). Dla gazu doskonałego ciśnienie wewnętrzne,

więcej podobnych podstron