8
u) Opornik idealny (rczysttmcjn R)
W przypadku elementu czysto rczystancyjnego prąd jest u fazie z napięciem, k:\t przesunięcia fazowego ip jest lówny zero.
Moc chwilowy otrzymamy:
P = u • i = Um • lm • sin2 co(
a po uwzględnieniu zależności trygonometrycznej:
• 2 t 1
2 2
oraz
Zależność na moc chwilową przyjmuję postać:
p = U • l - U ' I - cos 2 co/.
Prąd i napięcie mają zawsze te same znaki, a więc moc chwilowa jest stale nieujemna (wykres mocy nad osią czasu): element R pobiera moc ze źródła w każdym przedziale czasowym.
- Moc czynna wydzielona na elemencie rćzystancyjnym .jest równa średniej wartości mocy chwilowej za jeden okres:
*4 * i T o
u ponieważ U = l F< (dla elementu R)
- Powierzchnia zakreśkowuna jest proporcjonalna do energii elektrycznej dostarczonej do obwodu, zamienionej na energię cieplna w ciągu okresu
T
0
natomiast, określona w czasie li będącym całkowitą wielokrotnością okresu lub pólokresu nazywa się energią czynną pobierana w tym czasie przez odbiornik rezystancyjny
- Wykres wektorowy przy obciążeniu rezysuneyjnym
Kąt przesunięcia fazowego >p =0, prąd jest w fazie z napięciem, a więc jest prądem czynnym.
- Moc czynna, bierna i pozorna wyznaczone z zależności ogólnych
W tym przypadku moc czynna jest równa mocy pozornej:
moc bierna:
O — U • I • sitl (p — 0. bo dla <fl = 0. siiup - 0
b) Cewka idealna, chimiktetyzującu się wyłącznie indukcyjnością (element typu L)
W cewce idealnej poddanej działaniu wymuszenia sinusoidalnego przebieg wartości chwilowej napięcia wyprzedza w fazie o 90*’ przebieg wartości chwilowej prądu, lub leż (co jest równoznaczne) przebieg wartości chwilowej prądu opóźnia się w fazie o 90" względem przebiegu wartości chwilowej napięcia.
/ = /„, • sin cot
- Moc chwilowa:
p =u‘i = tJn, • Im ■ sin cot • coscot