216 4

_na najmiększy W™' ^cner»" ^{w prłX}’^{es,e ,WOr/X}"‘^a “^ę

ocynujemy **^,cłn

_7Jlri^kO»

16*}'*

*°^m ” J(AG~y)³

(714)

aktywacji zarodkowania Z badań d^.adc/al-

Warto# i*' Scw^c jcdnorodnc jest możliwe przy pr,.schłodzeniach

„ych *y"^,ka- ^{w /aK}

AT- 0.2r_r

7 3.2. zarodkowanie niejednorodne

metali, z wyjątkiem juz wspomnianych do5wn.de/cr-, Wrzeczywt^¹^""? _{w 1<;mpera},_urach tylko nieznacznie niższych od T_r “^howanta jest niejednorodne zarodkowanie krys/talów /.,. przyczyna rak.e.eo zacn*    ^ _{Iub na} cząstkach stałych zanieczyszczeń

lodki powstaje na Ścian _h< pocenia _wp|y_Wu podloZa na zarodkowanie

znajdujących sic w ci«y    ^ ^    _ma kształt wycinka kuli , ze kąi

wykorzystano rys. ^    _{ym param}eircm określającym stabilność zarodka.

hez wzeledu na to. gdzie zarodek powstaje, jest jego promień. Jeżeli zarodkowanie zachodzi na płaskim podłożu oraz kąt zwilżania (0) jest mały. to przy niewielkie! liczbie atomów w zarodku promień zarodka jest duży. Stąd widać, że nr/, małym 0 do powstania zarodka o promieniu krytycznym wystarczy skupisko niewielu atomów Z równowagi napięć powierzchniowych wynika równanie .. ,j. + y„cos0. skąd cos0 = (y„ - '/„)/?„■ Mały kąt zwilżania (Oj po-w*ajc wówczas, gdy energia granicy zarodek-podłoże jest mała w porównaniu z energią granicy podłoże-ciccz. Przy takiej relacji energii granic zarodkowanie niejednorodne może być bardzo efektywne już przy stosunkowo niewielkim przechłodzemu.

<00*⁰ t itomów staje się    iteto/nym. Czystość przechtKi/enia

ez V*^{in,cę m,}«^dzyfa/'°^{Wi| jc}4l^funltcją    >ch drgań, wielkości

_{7 3 3}. Kinetyka zarodkowania

iwbc zarodków kryształów o kształcie kuh i promieniu r w jednostce

arodków jest zdarzeniem

(7ł5)

'zarodków o wielkości krytycznej (n*) określa wiec zależność

(7.16)

^ ,_cy oraz wyrazu e ^vr (patrz dyskusja dotycząca w zrostu), icst entalpia swobodną aktywacji przy migracji granicy międ/.y-^A~Jcnie na liczbę zarodków w jednostce objętości i w jednostce czasu \,x<i '^Svra - ..-„icnć następująco

(7.17)

Szybkość zorodkowor.o

_{py$ ?} ,₀ zjjeżnoić szybkości zarodkowania od temperatury przemiany

W temperaturze topnienia AG,. = 0 oraz AG* = x (równanie 7.U)

. wówczas z powyższego wzoru otrzymujemy J^= 0. Z drugiej strony, w tem-

renUurach niższych od (1/4 -r 1/3)7„ wyraz e'~TT staje się bardzo mały t wówczas również J* — 0. Liczba zarodków J* osiąga maksimum w temperaturach pośrednich (rys. 7.10).

Na rysunku 7.11 przedstawiono łącznic szybkość zarodkowania t szybkość •zrostu. Szybkość krystalizacji, która jest funkcją szybkości zarodkowania i szyb-

217