Scan85

46

3.3.    c, proces wymiany ciepła jest odwracalny.

3.4.    izolowanego.

3.5.    c.

3.6A.    Entropia.

3.613.    czasu; prawdopodobne; prawdopodobne.

3.7.    układach izolowanych, lub przebiegających przy V, U~ const.

3.8.    c.

3.9.    b.

3.10.    b,AS'=A H/T

3.11.    b, ponieważ w procesach izobarycznych q = AH, a entalpia jest funkcją stanu i jej przyrost nie zależy od drogi przejścia.

3.12.    a.

3.13.    a, jeśli Zen tropi i produktów < od Zentropii substratów (przyrost entropii nie jest kryterium samorzutności procesu przy T, P = const.).

3.14.    b, człowiek nie jest układem izolowanym.

3.15    c, gdy proces jest odwracalny.

3.16A.    a.

Ł/J OJ

.1613.    a.

.17.    b.

3.18.    a) nieodwracalny, b) odwracalny..

3.19.    c,

3.20 A,13. d, pytanie nie ma sensu; entropia jest pojęciem statystycznym odnoszącym się do dużych zbiorów elementów.

3.21.    c (elementy po obu stronach naczynia były identyczne).

3.22.    a (elementy po obu stronach naczynia są różne; po zmieszaniu następuje utrata informacji o układzie).

3.23.    n.

3.24.    tu

3.25.    c, proces jest odwracalny, ale q procesu & 0 (ciepło parowania > 0).

5.2(i.    b.

3.27.    a, d(AS) = d(Af-/)IT {AS < 0; wartość bezwzględna AS maleje).

3.28.    C/>, większa entropia parowania wskazuje na większy stopień uporządkowania w cieczy, wskazuje na to również wyższa wartość normalnej temperatury wrzenia (silniejsze oddziaływania międzycząsteczkowe).

3.29.    a, tak jak dla odwracalnego (6*jest funkcją stanu i AS nic zależy od drogi przejścia),

3.30.    b.

C    7

3.3 i. a, jak w zad.3.29,; AS - i d'f -■ C_p In --,

T ^r 7j

założenie przy calkowanimCf^ /fT).

3.32A.    c.

3.32B. a) < O, b) > 0, c) > 0;

3.33,    S₂98 tlenu, oraz C> tlenu; z tablic wielkości fizykochemicznych.

3.34,    b (przy krzepnięciu zostanie wydzielone ciepło, co spowoduje większy wzrost entropii otoczenia niż ubytek entropii układu. Przy przekazywaniu ciepła T układu jest > niż T otoczenia; suma przyrostu entropii układu i otoczenia będzie >0).

3.35,    a, A,? = (200/400) J/mol-K.

3.36A. c (rakietę na orbicie okołoziemskiej możemy traktować jako układ izolowany).

3.36B.    a.

3.37.    Tak, (AH₂ -    A//,)/ 373 J/K.

3.38.    a.

3.39.    wzrost.

3.40.    a, A/T^/Tpa,; (//jest funkcją stanu i nie zależy od tego, czy parowanie odbywało się odwracalnie czy nie).

3.41.    Stosunek: AH_var.lT_par = AS_par, = const, dotyczy to cieczy nie zasocjo-wanych.

3.42.    a (jest to inne sformułowanie drugiej zasady termodynamiki. Gdyby taki proces był możliwy, to reprezentowałby tzw. perpeluum mobile drugiego rodzaju).

3.43.    Tak, za pomocą urządzenia zwanego pompą cieplną (np.lodówka). Dzieje się to jednak kosztem pracy dostarczanej z zewnątrz.

3.44.    b (patrz zad.3.42.).

3.45.    a.

3.46.    b, dzieje    się    to kosztem pracy wykonanej na układzie.

3.47.    a.

3.48.    a (efekt jest bardzo    mały).

3.49.    b (jak w zad. 3,48, lokalne chłodzenie w pobliżu drzwiczek pomijamy).

3.50.    Pracowała jeszcze gorzej (w upalne dni temperatura na dworze jest wyższa niż w domu); patrz zad.3.47.

3.51.    c.

3.52.    a.

3.53.    Sprawdzić chłodzenie w wymienniku ciepła na zewnętrznej (zwykle tylnej) ścianie lodówki, odkurzyć żebrowaną powierzchnię wymiennika, ew. odsunąć lodówkę od ściany, usunąć niepotrzebne przedmioty, które hamują przepływ powietrza (zmniejszenie różnicy temperatur między wnętrzem lodówki a otoczeniem zwiększy jej sprawność). Sprawdzić szczelność drzwiczek i stopień zaszronienia zamraźalnika,

3.54A.    Tak (zasada pompy    cieplnej).

3.54B.    b (patrz zad.3.54.A.); prawdą jest jednak, że urządzenia pomocnicze i

3,55.

ich eksploatacja są kosztowne, a.