Obraz9 (97)

(/V-;MVJ/A .

® Łotrtwzc ‘trtf.ewiSj/ '^iuA^zo^'    "<■ i Ut~ytrj III ITT i

Ą /t ~ ^fy    ~ ^2

V

+ry lc?2A    J

(X) ^ I Ą_Z¥ _ 8 n J\

&24

w«feT

8W />^m    (Uut-śyO.    cu+a. teinie*- ms J)cy~o i^LoiptĄMi. 2. &otcŁjyć_;i ^/icyv>vuGZirrt^'j

J*- « Ąl <£/ /r ⁷

Widać z tego, że dla atomów w równowadze termodynamicznej z promieniowaniem, spontaniczna emisja jest daleko bardziej prawdopodobna od emisji wymuszonej, o ile hv>kT. Ponieważ warunek ten stosuje się do przejść elektronowych zarówno w atomach jak i w cząsteczkach, emisję wymuszoną można dla tych przejść pominąć. Emisja wymuszona może jednak stać się znacząca, jeśli hv&kT i może być dominująca, jeśli hv<kT. Warunek ten w temperaturze pokojowej jest spełniony dla przejść atomowych w obszarze mikrofalowym widma, gdzie v jest stosunkowo małe.

■RZjiCa-M.

wd&cA. afa/a/.

tfced

łf

Ni W

_ Mg (Ą 6z/ § )

JXuAzj j?nyjc

e»

'¥

ma/)Bro^J^~ 2-*Y

»< *§s

-V Ją'* 4tef'

ftlćL Ej -£/ ~    k.~7~

fu

diL

4tf

<ęr/ °²t^Cl

/»

Ten wynik jest ogólny w tym sensie, że nie zakładaliśmy tu stanu równowagi. W sytuacji równowagi termodynamicznej, gdy stosuje się czynnik Boltzmanna, spodziewamy się, że n₂<n_l. Ale w sytuacji nierównowagowej w zasadzie każdy stosunek jest możliwy. Jeżeli teraz mamy możliwość odwrócenia normalnego obsadzenia stanów, tak by n₂>n_lt wtedy częstość emisji będzie przewyższała częstość absorpcji. Znaczy to, że padające promieniowanie o częstotliwości v—(£₂—£_x)/h zwiększy swe natężenie podczas procesu oddziaływania — więcej tego promieniowania będzie wychodzić niż wchodzić. Oczywiście, taki proces będzie zmniejszał obsadzenie górnego stanu do czasu ustalenia się równowagi.