OMiUP t1 Gorski0

Rys.2.66. Trójkąt prędkości wylotowej dla nieskończonej (linia ciągła) i skończonej (linia przerywana) liczby łopatek wirnika pompy krętnej.

Podobne zjawisko ma miejsce na wlocie cieczy do wirnika o skończonej liczbie łopatek, przy czym prędkość przepływu rośnie z c₁ na ca kąt wlotu maleje z Oj na Dla skończonej liczby łopatek teoretyczną jednostkową pracę pompy można wyznaczyć z zależności:

^th “ ^u2 ' ^c2u ‘ ^ui' ^clu    (2.73)

Ponieważ c_lu' = c{ • cosccj' i c_2u' = c₂' • cosa₂'

Yfh = u₂ • c₂' • coscx₂' - Uj ■ c{ ■ cosotj'    (2.74)

Przy założeniu, że kąt wlotu cieczy do wirnika = 90°, co zazwyczaj stosowane jest dla pomp krętnych, zależność (2.73) przyjmuje postać:

Yth = u₂ * c_2u' = u₂ • c₂' • cosa₂'    (2.75)

W układzie technicznym teoretyczna wysokość podnoszenia pompy będzie wyrażona zależnością analogiczną:

1/1

H_th = — • u₀ • c₂u' = — • u₂ • c₂' • cosoc₂'    (2.76) 3.3.1.2. WYDAJNOŚĆ I SPRAWNOŚĆ POMP KRĘTNYCH

Wydajność teoretyczną pompy Q_th można określić, korzystając z wzoru: Q_t„ = c_lm • F, [m³/s]    (2.77)

100