By*. 1.10. Schemat przedstawiający prze-kształcenie sześcianu w prostopadłości aa
0,00,.
-0,0
•i
2
" i'.*
V.'
Przykład U. Cienkościenna rurę o średnicy wewnętrznej <ł* — 79 mm i grubości ścian)
9, — 1 ma wypełniono cienkimi krążkami z nieodkształcalnego materiału, umożliwiając w te sposób jej osiowe wydłużanie z zachowaniem niezmiennej -średnicy. Obliczyć siłę osiową p« trzebuą do wydłużenia rury o 20%, jeżeli wiadomo, że materiał, z którego została wykonan umacnia się zgodnie z równaniem c, = 700z®*44 MPa. Porównać tę siłę z siłą potrzebną d ® identycznego wydłużenia pręta o przekroju początkowym równym początkowemu przelot .*•
Grubość ścianki oblicza się z warunku zachowania stałej objętości materiału:
Wartość naprężenia średniego ■wynosi
Ca = ł(*i+•»+ «J *= ł(l + 0.8)0, ■
Podstawiając do wzorów określających odkształcenia c, i r- wartość cm orat zależności = 0,8o, i a, = 0. otrzyma się następująco związki między odkształceniami:
Wartości odkształceń głównych wyniosą ostatecznie:
c, = 0,Sc, = 0,5*0,182 - 0,091,
e, = — l.St, = - 1.5*0.182 = - 0,273.
Z prawa płynięcia wystarczyło wyznaczyć tylko jedno z odkształceń, np. e„ gdyż wartośi trzeciego odkształcenia głównego wynika z warunku stałej objętości:
«■“ -(«.+ *)•
Długości krawędzi L i /, wyznacza się z następujących zależności: z,~ ln(IJa), stąd i, = ie"« lOOe**0*1 = 109,5 mm; ca = ln(y<), stąd !,■««*■ 100* •*I7ł“70.1 mm.
Wartość ł, można oczywiście wyznaczyć również z warunku stałej objętości:
Jowi poprzecznemu rury i wykonanego z tego samego materiału. [_
Schemat przedstawiający odkształcanie rury oraz oznaczenie kierunków głównych poda na rys. 1.11.
Rys. 1.11. Schemat przedstawiający odkształcanie cienkościennej rury
Zachowanie w czarne całego procesu odkształcania nie zmienionej średniej średnicy rury oznacza, że obwodowe odkształcenie główne t, = 0, a więc ścianka rury jest poddana odkształcaniu płaskiemu. Zgodoio z warunkiem stałej objętości (1.10) między pozostałymi odkształceniami głównymi zachodzi związek r, = —1„ co oznacza, że zwiększanie długości rury odbywa się wyłącznie kosztem zmniejszenia grubości jej ścianki.
Wzdłuż osi rury działa naprężenie rozciągające o,, natomiast w kierunku obwodowym naprężenie rozciągające o,. Naprężenie e, pochodzi od nacisków jednostkowych występujących między krążkami i ścianką rury. Naprężenie o, w kierunku normalnym do ścianki, jako bardzo małe, można pominąć, a więc c, « 0 (zewnętrzna powierzchnia rury jest nie obciążona, natomiast na wewnętrzną działają naciski jednostkowe p — ofig/D, które wobec malej wartości stosunku gJD są bardzo mało w stosunku do naprężenia c,). Wynika stąd, że w ściance rury występuje płaski stan naprężenia.
Siła osiowa potrzebna do plastycznego wydłużenia nuty jest określona wzorem:
P= srdjoi.
gdzie g jest grubością rury, a o, — naprężeniem osiowym w rozpatrywanym momencie procesu odkształcania. Ponieważ rura jest w stanie plastycznym, musi być znana zależność między *0, a naprężeniem uplastyczniającym a,. Aby wyznaczyć tę zależność, należy najpierw określić związek między naprężeniami o, i e,. Można go otrzymać z prawa płynięcia (1.18), pamiętając, że r, = 0, a naprężenie średnie cm — J(o,*f c,). Ponieważ t, -= 0, więc c,— o. — 0. Po podstawieniu wartości am otrzyma się szukany związek a, = 0.5e,.
Zależność między naprężeniami o, i a, określa warunek plastyczności (1.5). Po podstawieniu do tej zależności wartości at = 0,50, i c, = 0, a następnie przekształceniu jej, otrzyma się wyrażenie:
Wzór określający szukaną siłę osiową ma więo postać:
la.
gdzie g jest grubością ścianki rury, a c, — wartością naprężenia uplastyczniającego materiał juty w momencie, gdy ulegnie ona założonemu wydłużeniu.
I
“ 1— “ 0,833 mm.
Wartość naprężenia uplastyczniającego a, określa się z równania krzywej umocnienia, ■po uprzednim obliczeniu wartości zastępczego odkształcenia plastycznego i Ponieważ w roi-
23
IMI