Pokazana na nim powierzchnia ugiętej płyty ma równanie z = z(x,y). Rozpatrzmy sytuację w punkcie P(x.y) tej płyty. Są tu pewne nachylenia w kierunkach osi x i y. które oznaczymy literami p i ą\ odpowiadają im kąty ugięć a.f? . Zmienność tych nachyleń powoduje powstanie
krzywizn kx.kv oraz skręcenia powierzchni a w konsekwencji momentów zginających
** **
Mx.My, momentu skręcającego Mxv i naprężeń oy.oy. i z .
Wektor normalny n do płyty w punkcie P zastępujemy równoległym doń wektorem m o współrzędnych \p.q-1], charakteryzującym się tym, że jego współrzędne p,q są
pochodnymi cząstkowymi funkcji z = z(x.y), a zarazem wspomnianymi przed chwilą
nachyleniami, to znaczy
oz
P = —
ox
Płaszczyzna prostopadła do wektora Fi (czyli m) i przechodząca przez punkt P jest płaszczyzną styczną do powierzchni płyty. Jest ona wykreślona na rys. 3. Jeżeli teraz wystawimy płaszczyznę x = x0 prostopadłą do osi x i przechodzącą przez punkt P, to
płaszczyznę płyty przetnie ona wzdłuż krzywej L zwanej linią ugięcia w kierunku osi y
(wykreślona na rys. 3).Płaszczyzna x = x0 przecina płaszczyznę styczną wzdłuż prostej AP -
stycznej do płyty w punkcie P. Ta prosta tworzy z płaszczyzną xy kąt (3, którego tangens
nazywa się nachyleniem płyty w punkcie P w kierunku y i oznaczany literą q, to znaczy q - tg(/?). Sam kąt (3 nazywamy kątem ugięcia. Zestawiając to z (1) otrzymujemy związki
P = ą = \ZfS (2)
w'
To rozumowanie można powtórzyć dla przekroju y = y0, tzn. płaszczyzny prostopadłej
do osi y. Z powierzchnią płyty przetnie się ona wzdłuż krzywej Lx (na rys. 3 nie wykreślonej)
zwanej linią ugięcia w kierunku osi x. Styczna do tej linii w punkcie P (prosta BP na rys. 3) tworzy z płaszczyzną xy kąt a zwany kątem ugięcia w kierunku x. Jego tangens jest nachyleniem płyty w tym kierunku, które oznaczamy symbolem p, to znaczy p = tga.
Analogicznie do (2) mamy w tym przypadku
P = P = tg « (3)
ox
Pozostaje przed nami zadanie powiązania tych wielkości z obrazem prążkowym wytworzonym przez nasz układ optyczny. Powiedzieliśmy wyżej, że siatka szczelin daje obraz, którego prążki są miejscem geometrycznym punktów jednakowych nachyleń płyty. Z teorii układu wynika, że szczeliny równoległe do osi v (jak na rys. 1) dają prążki jednakowych nachyleń p: na danym prążku jednakowe są nachylenia p oraz kąty ugięć a . Ujmuje to wzór
(U n +ks) cos e + Asinć'
p = -—-—-:— (4)
/2( 1 + coss) ~{Up + ks)sinć'
w którym
/r jest numerem (rzędem) prążka, p - nachyleniem na tym prążku,
.v - oznacza odległość między szczelinami siatki,
6