IMG18 resize
MS
Amplitudy fali odbitej wynoszą: H
. 1,716
Z,+Z,-ml m
—mod
hlhE ,-.457 5 * Z^Z2Lm}
Amplitudy fali wnikającej do środowiska Z wynoszą H
= = 11,716 —. E
”u" Z, + Z,-ml m
m w n
Z, + Z,
—m I
V
2205
m
Oznaczając przez M współczynnik odbicia fali
M=fl—fi=O.I7l6.
Z, +z,
obliczamy współczynnik fali stojącej jaka powstaje w środowiskach I w wyniku nałożenia się fali padającej i fali odbitej
i+A/ . ...
p--= 1,414.
l-.W
Ponieważ długość fali w środowisku I wynosi
, . --- 2,12 -10J m,
/ 4v,\£,\f
możemy naszkicować obwiednię amplitud pola magnetycznego i elektrycznego w obu środowiskach.
Zadanie 7.13
Tal. turmontcin* o «np! tu6z*Hm,m ]0v» , „p»< .<*,/. !0| pntchod/. ptcmop*dt« i prńtm do JfodwmŁj prm^dsy^ <_., }<w
r * 10*Vm WyznKzyt roiiłod poU c'rl,romjeflft><Imł40 „ <*._______
płaszczyzny granicznej Rozwiązanie:
z, ’2(,.s77n. f'* *«io*V«Q-(idy)».« io-‘n
Amplitudy zespolone fali padającej wynoszą
-«i 3,0 m' ^-i -3770 —
Amplitudy fali odbitej
m
Z,-Z
^mod
.A A
1-10
m
£m,-3770 -
^i+4-ł m
Rys. 7.3
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
img041 (28) I <*ft Amplitudy fali odbitej wynoszą: Z1 —Z-) „, . „„ ,
img041 (28) I <*ft Amplitudy fali odbitej wynoszą: Z1 —Z-) „, . „„ ,
img041 (28) I <*ft Amplitudy fali odbitej wynoszą: Z1 —Z-) „, . „„ ,
IMG18 resize V?V"P- M!T» . MdAlU* 4^BuXT^!^W 4:Mz I sbl^c :„r»-v)0j:^tw]Ąa:i:a;; i zwi i^m4x^
IMG80 (2) dla fali sinusoidalnej /1 nprfA2A -amplituda fali, p gęstość ośrodka, v - prędkość r
IMG93 dla fali sinusoidalnejI1 np^fA1 A -amplituda fali, p gęstość ośrodka, V _ prędkość rozchodzen
IMG94 Natężenie Ponieważ natężenie dźwięku jest proporcjonalne do kwadratu amplitudy fali dźwiękowe
IMG12 resize (77) Równania Maxwella i równanie fali mają wtedy postać skalarnącH _ dE -— = yE +
IMG14 resize 140 Za<Janic7.3 Wektor zespolony pola magnetycznego fali wynosi # # % a) &nbs
IMG81 Natężenie Ponieważ natężenie dźwięku jest proporcjonalne
IMG18 (2) tuuili to--U -J i j*1* i mM
IMG14 resize iźs »■‘w) - M’ - 8 (tju&i 1 ?r~^n w>*iW - -> (rtff) W H°™p) yp*«crp™ -H .
więcej podobnych podstron