img042 (27)

Amplitudy fali wnikającej

H

2 Z

Z | + Z 2

Krn\ ^a2£Lm\ ⁼ -0

m

2Z₂ Z, +Z₂

—ml

= (l+j)8,88-I0'² — = 12,56 - 10^_2e ^⁴ m

V

m

W środowisku próżniowym pole elektromagnetyczne tworzy falę stojącą (prawie zupełną). Należy zwrócić uwagę, że mimo znikomej wartości natężenia pola elektrycznego fali wnikającej moduł gęstości prądu przy powierzchni środowiska przewodzącego wyniesie

J_sm = yE_m„n = 12.56.10⁴ A.

m

Tłumienie fali wnikającej do przewodu wiodącego prąd sinusoidalny powoduj nierównomierny rozkład gęstości prądu wewnątrz przewodu, a w konsekwenc wzrost rezystancji i reaktancji przewodu. Dla przewodu o przekroju prostoką nym dxh (gdzie h»d) mamy

Rn =~

2h

X₀ =

\cofj shad + s\nad	"Q“
y 2y zhad -cosad
\o)fj shad-smad	~n~
y 2y chad-cosad	_m

PRZEMIANY ENERGII FALI ELEKTROMAGNETYCZNEJ

Gęstość mocy przenoszonej przez falę elektromagnetyczną określa wektor

Poyntinga    S = ExH.    (8.1)

W przypadku wnikania fali harmonicznej do środowiska przewodzącego gęstość mocy jest wielkością zespoloną

s = -Ł_m tL_m=s„+jS_a,

(8.2)

przy czym

^SP-^S‘>~ 2

(8.3;

Jeżeli fala wnika do środowiska przewodzącego o grubości wystarczające do praktycznie całkowitego wytłumienia fali, przemianę energii fali na cicpł< określa część rzeczywista powierzchniowej wartości zespolonego wektori

Poyntinga

F* hl	" W "
-i ~ “im V ^2r	2 Lm J

MM TT 2

ⁿ sm »

(8.4)

Przy dwustronnym padaniu fali na płytę przewodzącą o grubości d, mamy

s_p=4

gdzie:

2y

shad-s\n ad

(8.5

chad + cos ad

a

co/uy

(8.<

(«•

15