70701 str176

70701 str176



11111/

V I i


(11.44)


C£l+£2 ~ ^8 Ot) X//I 1 //./) '


otrzymamy


^U-L2R(0= R(fo) ®“('o)


fu J1.2 C


fu | fu


' Ikorzystajmy z zależności (11.27) i (11.30), wtedy


+ ^ L\-L2 + fi£l-£2


+ ^l.UL2 + S£H£2


(11.45)

(11.46)

(11.47)


^L\-L2^{))~ ^ ^ ^ +l-£2 +S£l-£2 < /'"£l-£2

<t>    0 \=    + pj1    +g
UJ/.1+I2 V0/    -    ^iV£l+£2 + fc£

(11.48)


I-£2


(11.49)


£l+£2


’.li|d postać końcowa wyrażać się będzie zależnościami:


K-u =


n\


U+L2


£i-r.2


(t \JŚA

ii vo / ->

A,


v'£l- LI


R{to)'

*Ll-rL2 J


+s

U-1,2


+ 8


LWL2 ■


(11.50)


(11.51)


I Hu oszacowania wartości R(tn) wykorzystajmy wspomnianą wcześniej kombinację pomiarów (azowych i kodowych, dla których:


R(fo)~ p(?o)-e .


(11.52)


gdzie t‘ stanowi sumę błędów pomiaru wynikającą z zegarów satelity i odbiornika, pomijalną W późniejszych rozważaniach. Tworząc kombinacje pomiarów kodowych i fazy otrzymujemy wzory na nieoznaczoność pomiarów fazy określonych metodą wąskiego i szerokiego pasa pozycyjnego postaci:

p(0


N' =

U-L2


N


LU L2


^£1+22 (?o)


^£1 £2 .

p(Q

^7.1 i £2.


+ S


£l-£2


+ S


£11 £2


(11.53)


(11.54)


11.4. Techniki pomiarów fn/owych 11.4.1. Pomlnry statyczno

Pomiary statyczno, realizowane w trybie postprocessingowym są podstawową metod wyznaczania wektora pomiędzy dwoma odbiornikami fazowymi, z których jeden umieszczeń jest na punkcie o znanych współrzędnych natomiast drugi na wyznaczanej lokalizacji Pod< za realizacji pomiaru oba odbiorniki pozostają nieruchome wykonując synchroniczne pomlm satelitarne. W ramach sesji pomiarowej poza bezpośrednimi wyznaczeniami pseudoodlngk ści, urządzenia zbierają i rejestrują wszystkie dane niezbędne dla późniejszego kamnraln<";) opracowania wyników. Tryb stacjonarny pomiarów umożliwia uzyskiwanie najwyższych z moJ liwych dokładności z wykorzystaniem GPS. Jest ona uzależniona od długości rejestracji om lokalnych warunków konstelacji związanej ze współczynnikami geometrycznymi oraz warunki hi propagacji sygnału. Dla realizacji sieci lokalnych średni czas rejestracji wynosi od JO minul d 1 godziny umożliwiając osiąganie następujących dokładności:

>    ±(0.01 m + 1 ppm) dla wyznaczenia długości mierzonego wektora pomiędzy slnc|ą mli rencyjną oraz punktem wyznaczanym,

>    ±(0.02 m + 1 ppm) dla określenia wysokości elipsoidalnej.

Z analitycznego punktu widzenia w pomiarach statycznych wykorzystywani! mogą by<‘ zi równo pojedyncze, podwójne oraz potrójne różnice odległości. Przywołajmy związana z lyn pomiarami wzory oraz poddajmy je analizie ze względu na liczbę danych oraz nlowlndnmycl Rozważmy ponownie postać wzoru opisującego pojedynczą różnicę odległości posliu i

(11.5*

Powyższe równanie może być rozwiązane z wykorzystaniem metody najmniejszych kwadralói gdy:

(11.51


^dane^r.iR

gdzie:


Ldane ‘ liczba danych pomiarowych,

Lpar - liczba estymowanych parametrów (niewiadomych).

Jeśli przez s oznaczymy liczbę zmierzonych pseudoodległości do widocznych pono minimalną wysokością topocentryczną satelitów, przez e określimy liczbę następujących p sobie epok pomiarowych i przez r oznaczymy liczbę odbiorników użytych jednocześnie (II wyznaczeń, wtedy liczbę estymowanych parametrów LPAK w funkcji czasu zapiszemy w oparci o analizę prawej strony równania. W tym celu zauważmy, że wektor R'xy(to) jest trójwymli rową niewiadomą (3D), natomiast parametr N'XY związany jest z liczbą obserwowanych sali litów s i wyznaczany jest w momencie rozpoczęcia sesji. Nadto skonstatujmy, że ostali "z \

z czynników - fÓ' (/„ j zawierający błąd zegara odbiornika musi być wyznaczany w każdi epoce pomiarowej e . W oparciu o przytoczone uzasadnienie zapiszmy symbolicznie równani obserwacyjne postaci

35


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Obraz0 (125) tl1714 fctr OT 1 IU 11 44> 44. 11M- prrrn -f l • * Hr rłł+ 12 13 14 TtTrH . Wf
DSC11[1] +44- §& 8 o W rf~ TT W H* H tt11tffi I M Hr Ot w d~£m ; i f-v>- ■ 5
Zdj?cie0509 ii.i.klnu i ilłmuojiii ruriiii i w i:(iiii!
skanuj0283 (4) Po wprowadzeniu do wzoru 11.44 wartości Fobl w N, kgj w MPa oraz uwzględniając, że b
img221 v, =y-Dpin-J-r) n-(J- )p-2 gdy n-(J-)p-2>0 gdy n-(J- )p-2śO (11.44) v2 = n-J - p + 1
Strona0284 284 stanowi częstość kołową drgań własnych układu o stałej sztywności, natomiast (11.44)
IMG44 (4) GRANULACJ A METODĄ OT ACZ A NIĄ polega na utworzeniu aglomeratów z równomiernie zwil
11(26) ł^    ąj HERE ot THERE
11(26) ł^    ąj HERE ot THERE
IMAG0112 •uł 11*44** ■ #■*. #    *    * wffepgfc ffppi ff ffpHff

więcej podobnych podstron