160 6

5 D6FEKTV STOUKTUPr KftYSTAŁlCZNEj

RYS 5.47 Oddziaływa mc dyslokacji r czółkami wydzieleń: a)~c) dyslokacja przecina cząstkę d>-0 dyslokacja opasuje cząstkę (mechanizm Orowana)

dyslokacji jest najmniejszy (rys. 5.48). W lakiej sytuacji, korzystając ze wzoru (5.28) : = tCb/p i p = il2. otrzymujemy

Ze względu na mocne wyginanie dyslokacji na omijanych cząstkach można przyjąć. te kwadrat średniej odległości między cząstkami wzdłuż dyslokacji (i)

tt...........

Itw.

r r

RYS 5 48. Wyginanie dyslokacji poślizgowych pomiędzy twardymi cząstkami innej fazy. Krytyczne naprężenie styczne występuje wtedy, gdy dyslokacja jest wygięta w luk o promieniu równym połowie odległości między cząstkami; jego wartość określa równanie t = 27'/bL

pj * pr/>blvżemu równy polu powierzchni płaszczyzny poślizgu (S) przypadającej , - ul c/ąstkę (rys. 5.49). t.’łamck objętości zajętej przez cząstki V_v jest równy jy P°'^a powierzchni płaszczyzny poślizgu zajętej przez przekroje cząstek;

0**

(5.35)

V, x/S

<redme pole powierzchni przekroju cząstek.

:r_:$ 5.49 Schcmai służący do ustalenia zależności między odległością między c/astkami wzdłuż hnii dyslokacji (L). ułamkiem objętości cząstek (V, j i promieniem c/4»ick (r). L %

v'V

Przyjmując, że cząstki są kuliste i że mają taką samą średnicę, tch średnie powierzchni przekrojów na przecięciach /. płaszczyzną poślizgu jest równe polu rv\Uiw> walca o objętości cząstki t wysokości równej średnicy cząstki (rys. 5.50): */,nr\ r, = y/l/lr. stąd

s * Kij

(5.36)

Ponieważ L^l ^ 5 i S = s/y^ więc wyrażenie na średnią odległość między ulikami wzdłuż linii dyslokacji przyjmuje postać

L

2 nr²    yflr

(5.37)

C

^50 Schemat określający średni przekrój cząstki s = 2/3 xr

161