DSC00068 (17)

799/

Ku = 3,5 e

H⁶ 8 . *e°Ą

Pwaga ogólna:    Liczby Nu,Pr,Gr zawierają stałe fizyczne

.płynu /X, c i inne/, których wartości zależą od temperatury. Zwykle stałe te od — no siny do średniej temperatury strumienia w danym przekroju. Jeśli w obliczeniach należy postępować inaczej, to specjalnie fakt ten akcentujemy.

2.4.3. oe dla przepływu laminarnego w przewodach

V przemyśle stosuje się bardzo rzadko wymuszony przepływ lamina my związany z odprowadzaniem lub pobieraniem ciepła. Zwykle stosuje się duże prędkości przepływu, poprawiając tym samym warunki przenikania ciepła.

W przypadku przepływu laminarnego, ruch ciepła można by sprowadzić do czystego przewodzenia ciepła /bez konwekcji/ • Jednakże idealny ruch laminamy w istocie nie występuje. Paraboliczny rozkład prędkości zniekształca się wskutek różnic w lepkości płynu spowodowanych różnicami temperatury• Te i inne przyczyny powodują, że dane doświadczalne wykazują duże rozbieżności z równaniami opracowanymi na drodze czysto teoretycznej. W praktyce stosuje się zatem półemplryczne równania, np.

Hub *1,86 . /£/°*¹⁴ . /Be.Pr. ŚS    /100/

SjS

gdzie: /l - lepkość płynu w średniej temperaturze płynu /u wlotu i wylotu rury/i

(Ug— lepkość płynu w temperaturze ścianki /która też powinna być liczona jako średnia dla przewodu/.

Inny wzór

Hu m a.Be°»²/Gr.Pr/°*¹. Pr⁰*²    /10V

.gdzie: a = 0,74- — dla rur poziomych;

a = 0,63 - dla rur pionowych, gdy czynnik gnojący porusza się w dół lub chłodzący — w górę;

a = 0,85 - dla rur pionowych, gdy czynnik grzejący porusza się w górę; lub chłodzący - w dół.

2.4.4.    Przenikanie ciepła w wymuszonym

pośrednim przepływie w rurach

V7 szczególności dla przenikania ciepła przy liczbach He < 10000, tracą już rację równania właściwe dla ruchu burzliwego i to tym łatwiej im płyn jest bardziej lepki. A więc dla olejów płynących przy Re 4 10000 równania przeni -kania ciepła w ruchu burzliwym są już całkowicie nieaktualne, gdy dla gazów pozostają one słuszne jeszcze dla Re=5000.

Dlatego w zakresie pośrednich przepływów, najbardziej celowe jest obliczanie oc w następujący sposób: wyznacza się liczby Nuśselta pierwszy raz dla Re = 2100, drugi raz dla Re - 10000 i w skali logarytmicznej interpoluje się liczbę -llusselta dla pośredniej, właściwej liczby Reynoldsa. iTresz -cie znajduje się fi .

2.4.5.    Konwekcja przy spływie grdwitacyj-

nym cieczy po ściankach rury

Rys.3^. Fragment chłodnicy ' z rurkami zraszanymi od wewnątrz.

Stwierdziliśmy poprzednio, że typowy przepływ laninar -ny daje niską wartość współczynnika * . Dlatego niejednokrotnie konstruujemy aparaty do tymi any ciepła w ten sposób, aby spowodować szybki, burzliwy, spływ cieczy już nie całym pełnym przekrojem nu?, a jedynie po ich ściankach. Ha rys.3^ pokazano konstrukcję takiej chłodnicy z rurkami zraszany -mi od wewnątrz. Charakteiys -tyczna wkładka, wprowadzona w przewód, zmusza strumień cieczy do spływania po ściance przewodu.

53