DSC54

£₀£S

(9.5)

£_Q£S

X

(9.6)

Łącząc (9.4), (9.5) i (9.6) otrzymuje się:

£q£S

(\	n
—	H—
yd	X )
	(9.7)

^ $

Podstawiając (9.7) do (9.3) przy uwzględnieniu:

Rys. 9.3

Q = sq_s

oraz przyjmując dla powietrza:

= 1

(9.8)    Układ z zaznaczeniem wektorów E i Z) jak na

Rys. 9.3. Korzystając z prawa Gauss’a (praw załamania wektorów E i D), przy założeniu

występowania jedynie składowej normalnej

(9.9)    wektorów, można napisać:

otrzymuje się:

(9.10)

A# A - <is    (9.12)

Zaniedbując grubość folii można w oparciu o całkę potencjałową napisać:

Zależność (9.10) pozwala wyznaczyć wartość E dla przypadku z Rys. 9.B. Zwiększając wartość x do x=oo przechodzi się do przypadku z Rys. 9.A, dla którego wyrażenie (9.10) przyjmuje postać:

jEj d + E2 x — 0

Skąd otrzymuje się:

(9.13)

(9.11)

(9.14)

Dla powietrza (patrz wyrażenie (9.9)) można napisać:

Rozwiązanie Zad.9 (B)

I odejście „połowę”

(9.15 a) (9.15b)

i wyrażenie (9.12) zapisać w postaci:

<ls -^S0^E\

d	(, d)
— s0 E}	1 + —
X	l xj
	(9.16)

Skąd ostatecznie otrzymuje się