67. Fonony: fale sprężyste w krysztale w zakresie fal krótkich. Napisz równanie ruchu fal sprężystych w krysztale. Zdefiniuj strefy Briiiouina dla fononów.
Fonony to kwanty energii fali sprężystej. Fale dźwiękowe w kryształach złożone są z fononów. Drgania termiczne w kryształach są to termicznie wzbudzone fonony. Fonony są bozonami i podlegają statystyce Bosego - Einsteina.
Długość fal sprężystych w krysztale w zakresie fal krótkich jest porównywalna ze stałą sieci. Rozważmy fale rozchodzące się w kierunkach, dla których są one spolaryzowane poprzecznie lub podłużnie. Podczas rozchodzenia się fali, cała płaszczyzna zostaje przesunięta prostopadle lub równolegle do wektora falowego k, wówczas przesunięcie z położenia równowagi jest opisane współrzędną u.
Zakładamy, że siła działająca na płaszczyznę s wywołana przez przesunięcie płaszczyzny oznaczonej przez s+p jest proporcjonalna do różnicy ich przesunięć i wówczas całkowitą siłę działającą na płaszczyznę s można zgodnie z prawem Hooka wyrazić:
Fs=£Cp(Us+p-Us)
p
gdzie: Cp jest współczynnikiem siły działającej między płaszczyznami przesuniętymi o p
F oraz Cp są przyporządkowane jednemu atomowi w płaszczyźnie.
Równanie ruchu ma więc postać:
Rozwiązaniem tego równania jest fala bieżąca: usfp=u(0)ei[(s+p)ak^wl
gdzie a jest odległością między płaszczyznami, k wektorem falowym Pd podstawieniu (IV-8) do (IV-7) otrzymamy:
-Ma/ =C[(e0a -1) — (1—e'^)] = 2C[cos(fea) — 1] =—4Csin2[~-ka]
Z równana (IV-9) wynika specyficzna zależność częstości fali (fononu) od wektora falowego, która nosi nazwę dyspersji:
Wykres tej zależności przedstawiony jest na rysunku poniżej. Przedstawiono tu dwie krzywe dyspersji obliczone przy założeniu, że stała sprężystości dla fotonu podłużnego Cj| jest dwa razy większa niż stała sprężystości dla drgań poprzecznych, c_i_.
2
-4 -3 -2 -1
3 4