7916

Wielkości wektorowe! wartość wektora siły. kiemnek- kąt pod którym nachylana jest siła. zwrot.

Tircie toczne: Pomiędzy silą tarcia i silą wynikającą z oporu toczenia Jest następując* różnica

-Siła taicia występuje wówczas gdy stykające się ciała względem siebie przesuwają się bez obi out. -Siła wynikająca z oparu toczenia polega na tym ze stykające się ciała nie przesuwają się względem siebie na słalek poślizgu, a wykonują względem siebie ruch obrotowy do tego aby był opór toczny wystarczy obrót jednego z ciał Kratownica- jest to budowla wykonana z prętów leżących w jechiej płaszczyźnie, połączonych ze sobą przegubowo Kratownica Plaska spoczywa zawsze im min dwóch podporach z których jedna jest stała nieprzesuwna dntga jest przegubowa przesuwna

l^>ro<edurarozw. Kratownic:

1. Wykonanie rystmku kratownicy z zachowaniem proporcji geometrycznych, zazn. Wszysdcich sil czynnych i reakcji

2 Wyznaczenie reakcji w podporach kratownicy. 3.Sptawd7cnie czy kratownica jest sztywna 4.Wykonanie przekrojów przez pręty i wyznaczenie

wartości sil pręta W^ryniki obliczeń wpisujemy do uprzednio przygotowanej tabelki wyników Ilość prętów w kratownicy: P=2W-3 Środki Ciężkości brył płaskie h wzór na określenie środka ciężkości figury płaskiej:

y.=S^F mny zapis y, Suma y.*F, suma F, Środek ciężkości w trójkącie =h/3 wycinek koła 2/3r*sina/a półokrąg =&4pi) półkola 4r/3(pi)

Reguły P.ąipkusa (iuldina: dF 2(pi)*x*dL -Pole pow bryły obrotowej Pole powierzchni figury obrotowej równa się iloczynowi (kogi 2(pi)*x jaką wykona środek ciężkości linii wokół prostej i długość linii L ptzy obrocie tej linii o pekiy kąt 2(pi)

Objętość V=2(pi)*x^,F

Śtodek ciężkości osnoslnpa znajduje się w

odległości'/« wysokości mierzonej prostopadle od

podstawy

Pojęcie momentu siły w zględem prostej:

Moment siły P względem prostej I nazywamy iloczyn wartości tztaów siły P na płaszczyznę proslopadłąpo piostej I najkrótszą odległość a od linii działania mmi wektota P' na płaszczyzną (pi) do prostej Iprzy czym odległość ta mietzona jest na płaszczyźnie (pi) Mi¹ P' * a Moment siły wzaJedem prostej ma wartość¹ 0 w dwódi przypadkach 1- jeśli wektor siły P jest tówn. Do prostej, 2- jeśli wektot siły P przeciw prostą I

Tarcie (uęgm

wzór Oibra P=Q*e~

Tarcie w Łożyskach Ślizgow y cli Łożysko ż wałem o poziomej osi obrotu n_Ł= npierwiastek l*n‘‘

Łożysko z watem z pionową osią obiom Moment tarcia : łożysko niedotarte M^n*Q*2/3r łożysko dotarte M, n*Q* 1/3 Maszyny proste shtzą do ułatwiania wykonania pracy w postaci pokanoua ciężarów np. przeniesienie przy użyciu siły mniejszej tuż wynosi ciężar

Sprawność maszyny prostej u(eta)=PvP.. przełożenie maszyny prostej i= PjQ„ współczynnik oporów E* l n(eta)

Śruba jako inasiyua prosta Śniba działa identycznie jak równia pochyła, przełożenie śluby jest tym mniejsze, im mniejsza jest wartość h zwana skokiem śntby. i= Itf2(pi)*r Podnośnik wykonany w postaci śiuby ma tę właściwość. ze śruba drobnozwojowa jest zarazem samohamowna. co sprawia że pockiiesienie ciężaru przy użyciu podnośnika śntbowega po wykanaiiu podiuesietua nie stanowi zagrożenia, że ciężar żarnie się Śruba sama się nie odkręci.

Kineinatyka-jea działem mechaniki który zajmuje się analizątuchu punktów i zbioru ptmkiów czyli brył. Bez wnitania w przyczynę i skutek

Parametty ruchu:

•droga s=f(t)

-prędkość v=ds/dl=f(t)

-przyspieszenie adv/dt-d-Vdr-f(l) ■ eona Przedstawienie mchu w formie całkowej s=ar/2*vj»s_a . v=ds/dt=al*v. . a dv dr const

Zmienność kierunku prędkości powoduje, że innieje przyspieszenie normalne czyli prostopadle do stycznej, do tom Zatem przyspieszenie normalne a. zwane przyspieszeniem dośrodkowym jest miarą zmienności ktertnikii wektora prędkości Ruch harmoniczny

Jea mchem prostolinijnym : x=bcosq q=wt*q. x=bcos(wt*q.)

Pt/ysp W ntclm liarmonicznym 2-pochodna x wit 0 vr'=k, 2-pochodna x=kx=0

Opis ruchu harmonicznego jest bardzo ptzy datny nie tyłków kinematyce tuchu pkt ale także wr wszystkich sytuacjach gdy wielkości fizyczne mają charakter /mierności cyklicznej w czasie.

Dynamiczne równanie mchu- z udziałem masy piotktu B- siła cfAlamberta P-R-Q/q*a^O dynamiczne równanie mchu B^Q/q*a wzór na siłę d Alamberta ma zwtot zawsze przeciwny do przyspieszenia a Rudi punki miu okcgniiegokma ckwtiiŁje E- przyspieszenie kątowe I- moment bezwładności l*E- moment inercji

atmaM_o=Mo-l*E=0 -dynamiczne tównanie mchu obrotowego Dla walca krążka i tym podobnydi ciał wykonujących obroty, ale dających się sprowadzić do walca moment bezwładności I zakładamy taki jak dla walca: l-mr'72 Rodzaje sil bezwładności

Siła bezwłatkiości jest siła reakcji stanowi silę będącą oporem mchu. jest jednym z oporów mchu takich >ak siła tarcia, siła oporu powietrza itp zawsze siła bezwłackrości ma zwrot przeciwny do przyspieszenia (aktualnego wektora)

1)    B m*a siła d'Alamberta w mdii prostoliniowym fetkiostajnie przyspieszanym

2)    B»= m*a. stłacTAIam. W mchu krzywoliniowym prostopadła do stycznej, do tom

3) B.^m*a stladAlam Styczna do tom

4)    B.^- m*a« siła Cottohsa (związana z przyspieszeniem Corso lisa)

PtgaiiCłZClUC Caiólisa. wy stępuję tylko w takich todzajach mchu w któiydi tddad odtuesiema mdiomy czyli układ unoszony porusza się względem układu stałego mchem oblotowym, bo wówczas istnieje prędioić kątowa w.

a- 2w*v. (mnożenie wektorowe)

Siła Corioksa ma znaczenie ptzy mchu dużych powierzchniach na powierzchni ziemi z dużymi prędkościami a„,=2w*v»* sinq